SÉANCE DU 2 INOVEMBRE I92I. 77 1 



magnétiques à grand champ démagnétisant, en les séparant par des entre- 

 fers progressivement croissants, on arrive à trouver que Paction de ces 

 éléments les uns sur les autres devient très petite lorsque les entrefers 

 atteignent une ou deux fois la longueur des éléments. Il n'est donc pas bien 

 difficile d'admettre qu'un corps paramagnétique soit formé d'aimants élémen- 

 taires à grand champ démagnétisant et suffisamment éloignés les uns des 

 autres pour que leurs actions mutuelles soient faibles. 



Ce premier pas étant franchi, on peut expliquer bien des choses. iN'ous 

 avons montré précédemment que, lorsqu'on rapproche suffisamment une 

 longue file d'éléments magnétiques à grand champ démagnétisant, on 

 obtient une résultante identique à celle des barreaux ferromagnétiques à 

 champ démagnétisant négligeable. D'autre part, l'écartement progressif 

 de ces éléments permettrait de passer des susceptibilités de l'ordre de celles 

 des ferromagnétiques, aux susceptibilités de l'ordre do celles des parama- 

 gnétiques, suivant des courbes analogues à celles relevées expérimentale- 

 ment lors du passage des ferromagnétiques à l'état paramagnétique par 

 simple élévation de température. (Point de Curie.) 



On est donc fortement tenté d'admettre qu'un ferromagnétique est com- 

 posé d'aimants élémentaires à grand champ démagnétisant, disposés en files 

 et suffisamment rapprochés les uns des autres pour que, par suite de leurs 

 actions mutuelles, le champ démagnétisant élémentaire soit annulé. Les 

 résultats obtenus par P. ^Yeiss sur la pyrrhotine et la découverte dans le 

 plan magnétique d'une direction de facile aimantation est un argument assez 

 fort en faveur de la formation de ces files d'aimants, dans les ferromagné- 

 tiques. Sous l'influence d'une élévation de température, soit simplement par 

 suite de l'effet thermique, soit par suite de la formation progressive d'une 

 variété allotropique isomorphe, les aimants (''lémentaires peuvent arriver à 

 s'écarter jusqu'à ce que leurs actions mutuelles soient faibles. Le corps 

 devient ainsi paramagnétique. 



L'hypothèse des éléments à grand champ démagnétisant permettrait d'ex- 

 pliquer ainsi d'une manière très simple le passage du ferro au paramagné- 

 tique. La brusquerie de ce passage, notée sur nos courbes précédentes, 

 expliquerait pourquoi on rencontre peu de corps faisant la transition entre 

 les ferro et les paramagnétiques. Enfin elle permettrait d'expliquer d'une 

 manière simple, et par des considérations purement magnétiques, la gran- 

 deur du champ moléculaire des ferromagnétiques, ce qui n'est pas pos- 

 sible si l'on admet que les aimants élémentaires satisfont à la loi de Coulomb. 



