SÉANCE DU 28 NOVEMBRE 1 ^2 1 . Io()7 



de Lorentz n'est pas à l'abri de tout reproclic En rrstant dans le mêiiie 

 ordre d'idées, on peut raisonner coninic il suit. 



2. Poincaré, je crois, a eu Fidéc de formules de la forme suivante pour 

 les mouvements à grandes vitesses : 



m étant une fonction de la vitesse; cela revient à écrire, avec mie déiivée 



géométrique, , 



(3) (F) = Y (vecteur /nV), 



le vecteur étant porté pai' la tangente en M à la li'ajectt)ire et dirigé à partir 

 de M dans le sens du mouvement; le coefficient d'inertie m est appelé masse 

 dynamique. 11 s'agit de déterminer la fonction m de la vai'iable V. 



3. SoitI un système d'axes fixes Ox, Oy, O:;; soit I,.un système d'axes 

 mobiles O, £c,, ..., qui est animé d'un mouvemenj: de translation rectiligne 

 et uniforme, l'axe O.a?, glissant sur Ox. Si W est la vitesse de la lumière 

 dans le vide, si U est la vitesse de translation dn système -,, en posant 



les formules de Lorentz sont 



^i=r / chcp — :r^sli 9 ; 



les formules inverses sont analogues, avec — ç> au lieu de o. 



Considérons le mouvement d'un point matériel. Soit Y la vitesse à la 

 dite Z; soient u^ v, w ses projections sur les axes. Soit V^ la vitesse fictive, 

 le chronomètre (ralenti et décalé) qui se trouve en M marquant la date 

 locale t^ ; soient z/,, v^^ «i-, les projections de Y, sur les axes. Posons 



V V 



Oa a les formules de cinématique 



