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4. On a en Mécanique ordinaire v = v,,yr =z tr, , tandis qu'on a ici 



Cl t\'i dl 



Nous assujettirons la masse dynamique m et la masse dynamique fictive m, 

 à vérifier les relations 



on devra donc avoir 



m dt 



ni 1 dti 

 m cil il m 



Nous prendrons 

 (5) . /»=rp.ch£^, /«!=: /-i chl2i, 



fjiétani une constante qui caractérise le point matériel (masse au repos, 

 masse statique). On peut écrire 



Nous avons donc 



d_ 

 Tft 



(F)r=— (\ecteur /mV), //? — /j. chi2. 



OU 



(F)=^ (vecteur , a ch ^ X V), 



ou encore 



(F) = ^ (vecteur p-W shQ). 



Si Ton appelle accélération totale la quantité — > on a 



(6) {y) = j^ (vecteur Wsh^); 



j'ai donné précédemment cette formule dans le Bulletin des Sciences mathé- 

 matiques, sans la déduire comme ici des relations (4); je l'écrirai a priori 

 pour arriver (si possible) aux expressions (i) et (2) des coefficients 

 d'inertie de Lorentz. 



5. La formule (3) donne pour les projections de (F) sur la tangente en M 



