1076 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Je donne au dénominateur r' le nom de module de Tintégrale. 

 Considérons le cas particulier où Ton aurait 



, . 2Tr(r'— «'-+- a) . . 9.7: (/■'+//' -H (3) 



/=Asin ^^ r > Cp = Asin ^ :r ■ J 



A A 



A, À, a, p étant des constantes. 

 L'intégrale Y devient 



2 71 /-H -] 2 71 li + — 



2A. V 1 ) L 2 



V =: — -sin ; COS ; 



/■' A A 



Les ellipsoïdes définis par Fégalilé r' -\ — = — - (/i entier) sont des 



surfaces d'interférence. 



Nous donnons, pour cette raison, le nom d'' ondes d' interférence aux ondes 

 ellipsoïdales r = const. Ces ellipsoïdes ont constamment pour centre le pôle 

 mobile; ils sont de révolution autour de Oœ et sont aplatis proportion- 

 nellement au facteur de contraction de Lorentz. 



Les arguments caractéristiques r — u\ r'-+~ii', dont dépendent les 

 fonctions arbitraires, définissent le mouvement des ondes. Mais l'onde 

 définie par l'équation r'dz u = const. peut être envisagée soit dans Thypo- 

 thèse w'=: const., ce qui donne les ondes d'interférence définies plus haut, 

 soit dans l'hypothèse t = const., ce qui donne les ondes ordinaires, que l'on 

 pourrait appeler ondes de progression pour les distinguer des premières. Les 

 ondes de progression, rapportées aux axes fixes, tandis que les ondes 

 d'interférence, entraînées par les axes mobiles sont des ellipsoïdes aplatis. 



Dans les ondes d'interférence, la variation du module çst toujours égale 

 à celle du paramètre u' . On pourrait donc traduire assez exactement la 

 signification physique de cette variable en lui donnant le nom de paramètre 

 de rayonnement. Le paramètre de rayonnement est donc le produit du 

 temps local de Lorentz par la vitesse de propagation de l'onde dans le 

 milieu considéré. 



Dans la direction de l'entraînement, les longueurs d'ondes d'interférence 

 se trouvent contractées, par rapport aux longueurs d'ondes des directions 

 équatoriales, dans le rapport de Lorentz. Mais, si l'on évalue les coordon- 

 nées en unités proportionnelles à ces longueurs d'ondes, au lieu de les rap- 

 porter à une unité rigide, il faudra remplacer le nombre a7^, qui mesure 

 l'abscisse, par un autre nombre x' = -^ = -r;(x — vt), ce qui complète le 

 système des formules de Lorentz. En introduisant les paramètres de rayon- 



