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longueur d'onde moyenne une valeur d'environ 5o Angstronis. En réalité le 

 rayonnementestcomplexeet composé d'une série de radialionsde longueur 

 d'onde différentes, car en changeant la distance à l'origine dos tranches 

 d'air soumises au rayonnement, on trouve des valeurs différentes pour a, 

 la différence étant d'ailleurs assez faible. 



II. On peut objectera cette première série d'expériences que les charges, 

 recueillies dans le voisinage de la toile métallique de la cellule, sont dues, 

 en partie, à l'électrolyse de traces d'eau ou de sels existant dans la feuille 

 de |)apier; les charges libérées par cette électrolysc seraient projetées sous 

 l'action du champ extérieur à l'intérieur du cylindre de Faraday. Aussi, 

 dans la deuxième série d'expériences, la cellule à rayonnement est complè- 

 tement distincte de l'écran électrostatique qui protège l'électrode collectrice, 

 la distance qui les sépare est variable à volonté : en outre on peut établir entre 

 la grille de la ceUule et la paroi de l'écran électrostatique un champ électrique 

 antagoniste, disposé de manière que les charges produites à l'extérieur de 

 l'écran ne |»uissent pénétrer à S(m intérieur et être recueillies par l'électrode 

 collectrice. Dans ces conditions les charges extraites sont uniquement ducs 

 à la partie du ra^o^nome]lt qui, à la distance r, a pénétré dans l'écran. Si 

 a est le coefficient d'absor])tion défini comme tout à l'heure, le courant 

 d'ionisation l, mesuré quand la cellule est à une distance ./; de la paroi 

 intérieure de l'écran sera 



I =:I^e-^^-, 



L étant le courant correspondant à l'absorption totale. Nous avons ainsi 

 un nouveau moyen d'obtenir la valeur de a. Par exemple, une deuxième 

 cellule, prise dans les mêmes conditions expérimentales que plus haut, donne 

 pour le coefficient d'absorption des valeurs voisines de 17, c'est-à-dire 

 presque identiques à celle que l'on a trou /ée plus haut, ilemarquons d'ail- 

 leurs qu'il est difficile de se placer dans des conditions expérimentales 

 absolument identiques et que les mesures ne manquent pas d'être délicates 

 à interpréter à cause de la fatigue à l'émission manifestée par la cellule au 

 cours des mesures. 



III. Enfin dans la troisième série d'expériences, j'ai utilisé la propriété 

 que présente le carbone d'être très absorbant pour les radiations de très 

 courte longueur d'onde : j'ai donc interposé entre la cellule à rayonnement 

 et l'appareil de mesure des pellicules de collodion de diverses épaisseurs. 

 Dans les condilions expérimentales citées plus haut, l'absorption du rayon- 

 nement est totale tant que les épaisseurs sont supérieures à 10-'' cm; elle ne 



