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J'ai monlré, dans un travail antérieur ('), que l'énergie se propage avec la \ilesse 

 de groupe, tant que les fréquences considérées ne sont pas trop \oisines de celles des 

 bandes d'absorption. Dans ces bandes, la vitesse de groupe devient infinie et même 

 négali\e; je supposerai, dans ce qui suit, que l'on se trouve en dehors de celle zone. 



Dans un milieu non dispersif, de pouvoir inducteur spécifique K, une 

 onde plane de fréquence V, dont le champ électrique a une amplitude E, 

 possède une densité d'énergie p et une intensité ï : 



(2) • p=-IvE-', l = py-^-\KEK \\/K = c, 



'2 2 ' 



en unités rationnelles de Heaviside, c étant la \ilesse de la lumière dans le \ Ide. 



Dans un milieu dispersif, où K est fonction de v, les formules sont difTé- 

 rentes : 



(3) p'=-Ki(v)E% l'=rpU - --UK,E^ Vv'lv(v) = c. 



L'inlensij,é I de l'onde se définit, en efl'et, comme égale à l'énergie transportée par unité 

 de surface de l'onde et par seconde; l'énergie se propageant avec la vitesse C on trou\e 



V = p\j. 



Le coeftîcient K,(v) qui intervient pour l'expression de la densité 

 d'énergie est difTérent de K(v). Le but de cette Note est de démontrer que 

 l'on a toujours 



(4) L]K,(v) = VK(v). 



ce qui conserve inchangée la valeur de l'intensité 1 = 1'. 



2. Le calcul est aisé à faire, pour un diélectrique contenant, par centi- 

 mètre cube, N doublets élémentaires, de fréquence propre v,,. Les équalions 

 de propagation s'écrivent, en unités Heaviside, 



(5) — -ii =101/1 ; -\ h +Ne s ) = rolH: 's+vls—^lt, 



c c ^ " m 



— > ■ — ^ —V 



/i, champ électrique; H, champ magnétique; s, déplacement de la particule électrisée 

 de charge e. et masse ni. 



Si l'onde est sinusoïdale, de fréquence v, les équations prennent la forme 



(•) A. SoMMERFULD, A/ifi. dev I^liYS.. 4" série, t. 4i, 1914, p. i77-2<»2. — L. Biullouin, 

 Ibid., p. 2d3-24o. 



