SÉANCE DU 5 DÉCEMBRE 1921. I I 69 



classique 



1 .^ ' K •' ' ' '' ' , '" 



(6) H=:rol/<; -//=rolll; 5 (v^ — v^) = — A ; Iv _ i + , _ • 



Les vitesses de phase V, el de groupe U, se calculent à partir de K, et 

 Ton trouve 



^'' • \J Km (vf, — V^) 



La densité (rénergie sur une onde plane, sinusoïdale, dans laquelle le 

 champ électrique a une amplitude E, s'écrit 



(8) o — -lï-+-VÎ'—\ I ehds-i-^i- ms' + - vj m?) = - K^ (v ) E-. 



^ '2 2 J \2 2 "- y 2 



Les tirels indiqiienL les moyennes; les diflférenls termes roprésentenl : les énergies 

 électrique et magnétique; l'énergie potentielle des N charges e déplacées dans le champ h ; 

 les énergies cinétique et potentielle des N doublets; on tiendra compte, dans le calcul, 

 de la proportionnalité de 5 à A [troisième équation (6)] et des relations 



2 2 



Le coefficient K,('0 ^^"^i calculé vérifie bien la formule (4) si l'on prend 

 pour yr 1 expression (7). 



3. Ce résultat n'est pas fortuit; tout mécanisme interprétant la dispersion 

 devra vérifier la relation (4). Considérons une onde plane (v, E,) se propa- 

 geant dans le vide et tombant, sous une incidence y],, sur la surface qui 

 sépare le vide du milieu K; il se produii^a une onde réfléchie d'ampli- 

 tude E',, et une onde réfractée sous l'angle y]2 avec l'amplitude Eo. 



Les conditions de réfraction font intervenir seulement la valeur de K, 

 qu'il y ait, ou non, dispersion. L'énergie qui traverse, en une seconde, 

 l'unité de la surface de séparation s'écrit, pour un milieu non dispersif, 



(9) -(Kj — K,-)cosri,= — -L^^osr,... 



Celte relation indique la conservation de lénergie, le premier membre étant la dif- 

 férence des énergies transportées par les ondes incidente et réiléchie, tandis que le 

 second membre donne l'énergie transportée par l'onde réfractée. 



Dans un milieu dispersif il faut, au second membre, faire intervenir le 

 coefficient K' dans la densité d'énergie, et la vitesse de groupe U : 



(10) -(E2_E',2)cos-/],= -^ E^cos-n.. 



