SÉANCE DU 19 DÉCEMBRE 1921. l353 



Les deux sens du champ sont désignés respectivement par O et © : 



5.. —90. —75. —HO. ~'u). -30. —15. 



Efl'et O +>-37 +2o8 -HiyS +i'7 +55 — 12 



Kfïet ® — ?,4i — '^-to — 170 — 1•^2 — 64 <?, 



EflTet principal .. . H-^Sg 4-'<"'9 -i- 17^ -+-119 -t-^g — 6 



Perturbation.... — 4 — ^ " — 5 — ti — 12 



s 0. +!.■). — .'iO. -i i.'). -f-Gt). -1-7.J. -f-'.)(). 



Effet ~~7^ — 134 — 183 — 227 —252 — 260 — 254 



Effet© +56 -f-n4 +i58 -H197 +227 +243 -t-24'i 



Effet princi[)al .. . — G6 — 124 — 170 — 212 — 289 — 25i — 248 



Perturbation .... — •>,(> - 20 — 25 — 3<> — 25 — 17 — 12 



Si l'on porte les valeurs obtenues comme ordonnées sur l'abscisse o on 

 obtient pour l'effet principal une demi-sinusoïde avec point d'inversion 



(po= — i5°. 



L'autre moitié s'obtient par report, car les valeurs de l'effet O pour un 

 angle © doivent coïncider avec ceux de l'effet © pour l'angle 9 ± 180. 



50 60 90 + 



Fis;. I 



Fis. 2. 



La perturbation donne au contraire entre ± 90°, c'est-à-dire dans un 

 intervalle de 180°, une sinusoïde entière. 



11 n'en pouvait pas être autrement, car la perturbation ne s'invertissant 

 pas avec le champ, doit être une fonction de à période 7:. Nous retrouvons 

 ainsi les propriétés établies pour l'effet galvanomagnélique total. 



Jusqu'ici, l'analogie entre les phénomènes thermomagnétiques et galva- 

 nomagnétiques est apparue complète, comme le faisaient prévoir les faits 

 déjà connus et la théorie électronique des métaux. Mais un examen expéri- 

 mental plus approfondi a présenté quelque chose de nouveau. Envoyons 

 cette fois sur la même plaque, au lieu d'un flux de chaleur, un courant élec- 

 trique, et mesurons l'effet total galvanomagnétique près des points d'inver- 

 sion. 



