SÉANCE DU 27 DÉCEMBRE I9"2I 



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THERMODYNAMIQUE. — La liquéf action cidiabalique des Jhiidcs. 

 Note de M. Jeax A^illev, présentée par M. J. Violle. 



Dans une Note publier' aux Comptes rendus ( '), M. Bruhat a énoTict* 

 deux résultats des calculs, relatifs à la réfraction des adiahatîcjues qu'il a 

 dt'veloppés récemment dans une autre publication (^) : 



1° La cbaleur de vaporisation d'un liquide tend, au zéro absolu, vers une 

 limite L„, non nulle; 2" quelque soit l'état initial, une détente adiabatique 

 suffisamment poussée doit toujours arriver à la liquéfaction, et même tendre 

 vers la liquéfaction totale. 



M. Ariès (^) a contesté ces deux conclusions par des arguments basés sur 

 les limites de légitimité des approximations dans les équations thermodyna- 

 miques. La discussion étant parfois assez délicate sur ce terrain, il n'est pas 

 sans intérêt de remarquer que ces résultats sont entièrement d'accord avec 

 les prévisions auxquelles conduit, de façon plus intuitive, la conception 

 cinétique. 



1° La chaleur de vaporisation moléculaire M x L représente toute Ténergie 

 cinétique ('*) qu'il faut fournir à l'une et l'autre phases pour maintenir cons- 

 tantes la température T et La pression jo (tension de vapeur saturante) d'une 

 certaine masse T^. de fluide pendant que M grammes (une molècule-graoLme) 

 passent de la phase liquide (volume spécifique u) à la phase gazeuse < volume 

 spécifique u'). Le terme Myj(M' — u) ou pratiquement M/>w', correspondant 

 au travail exécuté par les molécules de la phase gazeuse sur le piston qui 

 limite l'ensemble du fluide, tend bien vers zéro en même temps que T, 

 puisqu'il est égal à RT. Par contre, il ne semble y avoir aucune raison pour 

 que le terme N tv, représentant l'énergie cinétique perdue par les IS molé- 

 cules sorties du liquide (contre le champ superficiel de cohésion) soit nul : 

 cela supposerait que les forces de cohésion deviennent nulles au zéro, absolu. 

 Tl y a au contraire toute vraisemblance pour que le travail exercé par elles 

 sur une molécule qui pénètre dans le liquide tende vers une limite non 

 nulle «•«, 



(') Comptes rendus, t. 171. 1920, p. 127. 

 (-) Journal de Physique et Radium, t. 2, 192 j, p. 28-. 

 (") Comptes rendus, t. 171, 19^0, p. 896, 



(*) On prendra, pour simplifier, comms unité de chaleur, la quantité de chaleur 

 équivalente à l'unité de travail. ^^ \ 1 



