SÉANCE DU 27 DÉCEMBRE I921. l455 



elle l'a conduit à conclure ([ue des alléralions imperceptibles des surfaces libres 

 suffisent à fausser les résultais de ces mesures dans des proportions lormidables, et 

 qu'une surfaee libre bien propre absorbe toutes les molécules gazeuses qui la ren- 

 contrent. 



La théorie cinétique permet d'ailleurs de piévoir, même sans entrer dans 

 le mécanisme de ces captations, que la masse m de la phase gazeuse doit 

 bien tendre vers zéro (au profit de la masse liquide) en même temps que sa 

 tem|)érature T. La loi cinétique de ri'partition des densités d'un gaz dans 

 un champ de forces, si elle n'est pas exactement applicable au passage de la 

 phase gazeuse à la phase liquide, donne cependant l'ordre de grandeur du 



travail Nw du champ superficiel de cohésion, voisin de Rï Log - (comme 



on peut le vérifier par exemple sur les chaleurs de vaporisation de l'eau). 

 Si l'on admet, comme nous l'avons fait, que ce travail de cohésion tend 

 vers une limite finie «-t non nulle quand T tend vers zéro, et que cette expres- 

 sion reste approximativement applicable, on en d<''duit que Logz/' est infi- 



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 niment grand de Tordre de ^ et u de l'ordre de e^ \ par conséquent, le 



- R 



volume total Y — mu est de l'ordre de me'. D'autre part, la relation /jm' = ^^ T 



T 

 donne p infiniment petit de Tordre de — • Le travail extérieur élémen- 



taire pdY a pour terme principal y) m r/;/', de l'ordre de 



I^mf—^^e^dj) ou '^{-dT); 



or ce travail, emprunt»' à l'énergie cinétique des molécules, est au plus de 

 l'ordre de grandeur de (— û?T), ce qui exige m infiniment petit avec T. 



On retrouve bien ainsi le ri'-sultat que la masse totale .Te se concentre 

 progressivement dans la phase condensée, laquelle tendra d'ailleurs inévita- 

 blement vers la forme solide, lorsque, le refroidissement se poursuivant 

 indéfiniment, l'énergie moyenne d'agitation deviendra trop faible pour 

 empêcher l'action des couples directeurs intermoléculaires. 



