SÉANCE DU 27 DÉCEMBRE I92I. 1437 



N atomes pendant l'unitr de temps est égale à 



e et m étant les constantes de rélectix)n. 



Mais la tliéorie des quanta jointe à l'hypothèse adoptée ci-dessus donne 

 aussi pour expression de cette éneroie Na^vT.Av =: Na/rv-T et le principe 

 de correspondance affirme Tidentité, pour les fréquences considérées, des 

 deux expressions obtenues. On en tire la valeur de y. : 



_ 871^- £^ k 

 C"* m h- 



Portons cette valeur a dans l'expression de [J.,,^ et remplaçons, grâce à la 

 relation des quanta E^, par //v^,, il vient 



c* m ^^ ' ' 

 r 



Pour le coefficient u,^ à l'intérieur de la bande K, on aura donc 



c m l \-JiiJ \v^J 1' 



en désignant par v, , v„, etc. les valeurs moyennes des fréquences critiques 

 L, M, etc. 



La théorie de Bohr donne v,^= RN-, où R est la fréquence de Rydberg- 

 et N le nombre atomique et l'expérience vérifie bien cette relalion. 



Le coefficient A,; de la loi de Brag-g-Pierce u.,,i= A,,À'N'' à l'intérieur de 

 la bande K est par suite fournie par l'équation 



On est aujourd'hui d'accord pour poser 



«K=2, «,=:8, /<}i cr 18 . . . R = 



(M. 



Nous trouvons alors, en employant les meilleuies valeurs connues des 



constantes universelles, 



A K = 2 , 82 . 1 0-- cm"' . 



(') L'expression de l'absorption globale se décompose en termes correspondant aux 

 divers électrons intra-alomiques. • 



