de la lumière dans le vide. La variation -^ prévue par Fizeau révèle ainsi le 



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T r • T f . 



Alors le nombre ^ de périodes effectuées par l'étoile pendant les p périodes 

 de la propagation de Fastre au Soleil correspond à Taltéralion relative totale 

 de T égale à la petite fraction y 9"® l'observateur doit prévoir pour 

 l'étendue d'une période P seulement. Ce sera donc y p qui déterminera, 



dans chaque cas, le glissement z en fraction de la période P par cette for- 

 mule simple, où la puissance delà méthode de la projection de la lumière 



est due au très grand multiplicateur 5- Cette loi nouvelle, notre théorie 



des deux mécaniques l'associe aux lois de la variation de l'onde y qui 



marque le déplacement précis de la raie X et mesure le rapport radial ^ de 

 la vitesse radiale vers le Soleil, à l'instant du départ, comparée à la vitesse C 



l 

 rapport j; caractéristique de la vitesse relative radiale de l'astre à l'instant 



du départ de l'élément d'énergie et l'observateur a devant lui l'origine du 

 mécanisme qui lie la variation §X de l'onde altérée par l'émission à la 

 variation relative correspondante de la vitesse de l'énergie. 



Les deux elîéts de cette seule vitesse radiale sur la longueur d'onde et sur 

 la vitesse de l'énergie lumineuse sont ainsi associés. L'observateur qui a 

 noté Sx et le glissement total de l'énergie qui correspond à la vitesse ov 



ou C y de projection remarquera que l'effet de Fizeau oX est un déplace- 

 ment géométrique de la raie, tandis que z est, en fraction de la période P 

 d'oscillation de l'étoile, une durée de propagation supplémentaire ou défici- 

 taire par rapport à l'invariable temps de lumière T. 



Dans l'exemple choisi, il ne se produit qu'un seul maximum d'écart §X 

 pendant la période P de l'oscillation de cette raie, identique à celle de 

 l'éclat. Une différence très notable se montre ici entre le spectroscope et le 

 photomètre par la différence des deux durées qui séparent le maximum 

 d'éclat et le maximum de oX. Seul oX caractérise la propagation de l'énergie 

 de la lumière et permet de le calculer. Nous avons trouvé pour le glisse- 

 ment :; de cette énergie, qui est ici une diminution de T, que le produit 



j ÔX , , . 11» . . ,• . àl i36 X 365 

 de -^ observe au maximum d écart se réalise un temps ^ x — z au 



T 

 delà de p, valeur de z ou glissement rapporté à la valeur de la période. 



