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inférieur à A-), 



-r= -^ —. 4^ V ^ ail. -fi/y H,, 



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N 

 Pfl =: -^(2 A -i- C) ( A et C sont des constantes complexes). 



Il suffit alors de remplacer a^ et Oy par ces expressions dans les équations 

 ordinaires de propagation pour aboutir à la conclusion suivante : 



« Le milieu propage, sans déformation, avec des vitesses différentes, 

 deux ondes circulaires amorties, de sens inverses. » 



Le pouvoir rotatoireet les indices d'extinction s'obtiennent de la manière 



ordinaire en foi^mant la demi-difféi^ence '^ — ^- des deux racines de réqua- 



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lion de condition en y- et séparant les parties réelles et imaginaires. 



On trouve ainsi des formules de dispersion qui sont compliquées dans le 

 voisinage immédiat d'une bande d'absorption, mais qui se simplifient dans 

 la région où l'amortissement est faible. Elles sont alors analogues aux for- 

 mules classiques. 



Le pouvoir rotatoire, dû à un même groupe d'électrons, s'annule tou- 

 jours pour la fréquence d'absorption pour laquelle il change de signe. 



ÉLECTRICITÉ. — Dispositif pour la métallisalion des grandes surfaces par 

 projection cathodique. Note de MM. Pierre Lamrert et A. Andant, pré- 

 sentée par M. de Gramont. 



La métallisation des grandes surfaces par projection cathodique présente 

 des difficultés dues surtout au manque d'étanchéité du récipient dans lequel 

 on doit faire le vide. Pour les petites surfaces jusqu'à 5*=™ à ()"" de diamètre 

 (lames d'interféromètre, miroirs de galvanomètre), le dispositif de 

 MM. Fabry et Buisson (') convient parfaitement. Pour des surfaces nota- 

 blement plus grandes (miroirs de télescope) on se voit dans l'obligation 



(') Fabry et liuissoN, Journal de Physique^ juin 1919, p. 189. 



