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M, a, b^ c désignant des constantes positives dont les valeurs relatives dépendent du 

 nombre d'électrons de chaque molécule intervenant dans le phénomène optique. 



II. Indice de rèfraclion. — On obtient l'indice moyen de la substance 

 active en formant la demi-somme ^' ^'^ des phases des deux circulaires 

 inverses, ce qui donne 



^ A 2 y oj' "^ 



Le coefficient a correspond à des propriétés optiques indépendantes du 

 pouvoir rotatoire : il définirait l'indice /?o que posséderait la substance si la 

 molécule pouvait perdre son activité optique, toutes ses autres propriétés 

 restant identiques. 



On trouve ainsi 



(4) ""~'*°~87^P' («f, =1 H'iîra). 



Cette quantité étant ^très petite (nous supposons toujours que nous 

 sommes éloignés de la région d'absorption), nous pouvons poser au second 

 membre : n = n^. 



Supposons le pouvoir rotatoire isotrope; il vient alors pour deux longueurs 

 d'ondes X^ et \^ : 

 ^ p2 _ >^ {n\ — \) {t\\ + 2) _ 



Cette formule donnerait la valeur de l'écart à la loi de Biot en ^ : elle sup- 

 pose toutefois essentiellement l'isotropie du pouvoir rotatoire et serait rem- 

 placée par une expression plus compliquée si la molécule possédait une 

 activité optique variable avec la direction (' ). 



III. Biréfringence . — Si le corps actif est placé dans un champ électrique 

 constant et uniforme 3C, les molécules anisotropes tendront à s'orienter et 

 la substance deviendra biréfringente. La loi de répartition des axes molécu- 

 laires, fonction de l'énergie potentielle de chaque molécule, sera donnée 

 par la formule de Boltzmann. 



En supposant le champ .le dirigé suivant Ox (normal à la direction de 



(') Celle correction, appliquée aux. raies jaune el indigo du Hg, est nettement 

 trop faible pour le pinène a, pour le limonène el surtout pour le pinène (3. La dispersion 

 de^ce dernier corps semble d'ailleurs lui assigner une molécule à rotation anisotrope, 

 avec bande d'absorption dans l'ultraviolet rapproché. 



