SÉANCE DV l6 AOUT 1922. 34 1 



heurté. Soient Ne la charge du noyau, p la distance à laquelle la particule a 

 s'en approcherait si elle n'était pas déviée, 2e et m la charge et la masse de 

 la particule a, et v sa vitesse (au moment du choc). La déviation <p du rayon 

 est donnée par la relation (Rutherford) 



© 2 Ne- 



z= tang- =r —. 



2 mv-p 



La probabilité d'un coude pour lequel tang- soit compris entre t etT -h dz, 

 sur un parcours dx^ est par suite 



, , 8TrN"-e'*« clz dx 



( 1 ) TS clx dz := ;- , 



m- T"* V* 



n étant le nombre d'atomes d'argon par unité de volume. 



Pour vérifier cette formule, on peut d'abord considérer les coudes situés 

 à une même distance x de l'extrémité : le nombre de ces coudes, corres- 

 pondant à un intervalle t, t -f- ^/t, doit être inversement proportionnel à t\ 

 Le peu de mesures faites ne permet pas une vérification précise; l'ordre de 

 grandeur est bon, sauf pour les petits coudes (inférieurs à 2*^) moins nom- 

 breux que ne le veut la loi : on observe souvent des portions de plusieurs 

 centimètres de rayons rectilignes à i** près, phénomène dont la probabilité 

 serait très petite, et qui tient peut-être à l'influence des électrons satellites 

 profonds (la distance p pour ces coudes est de l'ordre du rayon de 

 l'anneau K). 



On peut, en second lieu, de la répartition des coudes le long des rayons, 

 déduire la relation entre la vitesse et la dislance à l'extrémité. D'après la loi 

 de Geiger, on aurait 



Cette loi semble bien vérifiée, sauf sur les deux derniers millimètres. On 



obtient, en l'appliquant, 



. . , , 87rN^e*/î dz dx 

 (2) U5dxdr= -— 7 ^-• 



Pour vérifier la valeur du coefficient, on calculera, par exemple, d'après les 

 expériences, le nombre atomique N du gaz traversé : Si, sur \ rayons, on 

 a observé v coudes pour lesquels les valeurs de ^ et t appartiennent à un 

 certain domaine D, la valeur la plus probable pour N est donnée par 



_!_ _ StT 



'• n l r fdz dx 

 ¥ vJJ, ë" ~1^ 



