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L'étude de 32 rayons nous a donné ainsi N = 19 (au lieu de 18). 



2. Rayons a dans rhydrogéne. — Quand la particule a heurte un noyau 

 léger dans un gaz peu dense, l'éperon doit être important. Nos clichés 

 montrent, en effet, dans l'hydrogène, des éperons de longueurs mesurables. 



Il est raisonnable d'admettre, lors de la rencontre entre un noyau et une 

 particule a, la conservation de la quantité de mouvement : Une conséquence 

 immédiate est que les trois trajectoires sont dans un même plan. Ceci se 

 vérifie toujours bien. Il doit y avoir aussi conservation de l'énergie cinétique. 

 L'application de ces principes conduit aux relations 



m' sin ( Ô — 0^ 

 (3) 



(4) 



m siii (Ô -h oj) 



V 



(les notations étant indiquées sur la figure). 



La relation (3) donne, par des mesures d'angles, le rapport delamassem' 

 du noyau heurté à la masse m du projectile a ('). 

 Deux fourches dans l'hydrogène ont donné 



( Q = 75°, m' i ^ = 60°, m' 



d'où — =4)0 ±0,5; d où — =3,5 ±1. 



I w = 66°, m ^' ' ' I (0 = 44°, "^ 



Ces fourches sont certainement dues à la rencontre d'un noyau d'hydrogène, 

 et la vérification des principes est bonne. 



Quelques autres fourches ont été obtenues en mélangeant un peu d'air à 



( ' ) Si ni' est plus petit que m, la déviation du rayon a est toujours inférieure à 



m' 

 arc sin — ('4°, 5 dans l'iijdrogène). L'égalité des masses ni et m' entraîne = 90°; 



éperon et rayon dévié sont alors toujours perpendiculaires l'un à l'autre (rayon a dans 

 l'hélium). 



