SÉA.NCE DU 9 OCTOBRE I922. ^77 



En substituant (12) et la valeur de n'—n, tirée de (3) dans (6), nous 

 obtenons pour l'effet optique 



Imv ( djj. 



Les expériences de Zeeman vérifient cette équation. 

 Au lieu de (12) nous pouvons écrire avec (t3) et (3) 



Soit maintenant V la vitesse de la lumière dans le cylindre en verre et 

 par rapport à celui-ci. Ce cylindre étant en mouvement à la vitesse w, 

 alors y -\-w est, d'après la relativité naturelle du mouvement, la vitesse de la 

 lumière dans le verre mobile par rapport à la source lumineuse. La défini- 

 tion de [x;^, selon (4)» donne, avec (i5), 



f^w 



4-K-f)J 



— / + ( I T 



C'est la formule de Fresnel avec le perfectionnement introduit par Lorentz. 



Remarquons que la formule est établie, dans ce qui précède, sans IHntro- 

 duction d'aucune hypothèse spéciale plus ou moins douteuse, mais en appli- 

 quant conséquemment la relativité naturelle du mouvement et la signifi- 

 cation physique de Tindice de réfraction selon (4). 



ÉLECTRICITÉ. - Le potentiel explosif d' un gaz. Note(')de MM. G. Holst 

 et E. OosTERHUis, transmise par M. H. Kamerlingh Onnes. 



D'après la théorie de l'ionisation par chocs de M. Townsend(2), j^ potentiel 

 explosif ne dépend que des propriétés du gaz; la matière des électrodes ne 

 joue aucun rôle. Dans une série d'expériences (») sur les gaz rares, nous avons 

 constaté une importante influence de la matière de la cathode, au voi- 

 sinage du potentiel explosif minimum. Cette observation nous a conduit à 



(») Séance du 24 juillet 1922. 



(2) J. S. TowNSEND, Electricity in gases, igiS. 



(=*) Versl. Kon. Akad. van Wet. Amsterdam, t. 29, 1920, p. 849. 



