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ACADÉMIE DES SCIENCES. 



rant les ampères-tours trouvés de ceux qui sont perdus dans le reste du 

 circuit. 



Pour tenir compte des fuites, (^ étant le coefficient d'Hopkinson supposé 

 constant, il suffit de remplacer a, par (^.a,. 



La formule (3) permet de calculer l'attraction pour un point quel- 

 conque a^^ ; ^ n'est fonction que de variables géométriques et peut se cal- 

 culer pour jo = Xq] 



manière suivante : 



Soient (y?^. i) G la caractéristique des ampères-tours absorbés en fonction 

 du flux pour la partie indéformable, et G'(.ro), correspondant à^o, cette 



,'1l2 



l'Sl, 



— Til se détermine d'une façon générale de la 



■ <^l 



Fig. 



Fijr. a. 



caractéristique pour la partie déformable, les origines étant distantes de /^lo 

 représentant l'excitation. A cause des fuites il faut prendre pour le llux dans 

 la partie indéformable une échelle v fois plus petite. Les ampères-tours 

 actifs cherchés sont en Oa. 



S'il y a saturation de la partie indéformable, c'est-à-dire si C n'est plus 

 une droite en A, la formule (3) n'est plus exacte et conduit à des erreurs 

 par excès pouvant être très grandes. 



On peut exprimer -~ en tonction de -^ en remarquant que les 



angles AOO' et OO'A ont respectivement pour tangentes, aux échelles 

 près, 'J;', et^JPo. 



Si [^S^\ et ['i\] sont les valeurs mêmes de ces tangentes et (3 l'inclinaison 

 de la tangente en A à la courbe C, la formule (2) devient 



(4) F,.^.,= 27r[0'«p| I ^'^''^ ^^ ^'^' 



I + 



['-P2L, 



dx 



