SÉANCE DU 16 OCTOBRE I922 628 



E||. t. E||. c. El. t. Ex. 



o " 



574,5 6820 18 8010 



575 6020 i4o 7980 



576 6680 210 7940 

 077,5 9060 826 7825 

 584 9060 4o4 77'*^ 

 596 9710 457 7520 

 654 9800 498 7250 

 781 9860 542 6520 

 828 9900 56i 563o 

 992 9920 564 5470 



674 65io 1078 99'c> 568 4860 



Directions obliques. 



t. E-i-io'. t. E—so". 



o o 



i5 7850 i5 i3o6o 



293 745o 498 9900 



496 6670 548 8120 



548 6110 582 9280 



58i 9060 648 10060 



648 10090 694 10260 



694 10280 



Les constantes déterminées ici correspondent à des déformations iso- 

 thermiques; dans les conditions ordinaires et pour le quartz, leur différence 

 Bvec les constantes adiabatiques est peu sensible. Mais il est digne de 

 remarque que, dans un intervalle de quelques degrés au-dessous du point 

 a^, la déformation, aussi bien que le retour à l'état non déformé, présentent 

 un traînage très marqué : les configurations d'équilibre ne se fixent qu'après 

 une durée allant jusqu'à une à deux minutes. Ce phénomène s'explique par- 

 faitement par l'accentuation de l'écart entre transformations isothermique 

 et adiabatique que la thermodynamique exige dans cette région de grande 

 dilatabilité en même temps que de variation très rapide des modules avec la 

 température. A part ce phénomène, donc parfaitement normal, nous avons 

 constaté une complète réversibilité y soit en fonction des efforts, soit de la 

 température. L'intérêt de ce fait est manifeste pour la solidité et la clarté 

 des conclusions que l'on peut tirer. 



Une constatation frappe de prime abord à l'examen des chiffres : le très 

 considérable intervalle de variation des modules. Normalement à l'axe, il 

 s'étend du simple au quadruple. 



