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()uant au détail, les deux régions a et f» (température de passage 576") 

 offrent le contraste le plus tranché. Jusqu'à 573°, les courbes pour les deux 

 directions principales accusent une décroissance d'abord très lente qui 

 s'accélère très rapidement lorsqu'on se rapproche du point de transforma- 

 tion. A partir de là, une élévation de température d'un seul degré provoque 

 un rtccroàçeme/z^ extrêmement brusque et considérable (près de 3oopour 100 

 pour Taxe binaire); ensuite, cet accroissement se continue mais dans une 

 proportion de plus en plus faible, presque négligeable le long de l'axe 

 optique. 



Il est intéressant de rappeler ici les faits thermiques connus : jusqu'au 

 point a|3, toutes les dimensions croissent et de plus en plus vite, de là le 

 corps se contracte légèrement et continuellement. Laissant de côté la trans- 

 formation elle-même, on voit que, à un accroissement des distances molé- 

 culaires, correspond, quel que soit le sens de la variation de température, un 

 accroissement de la résistance à la déformation. On peut ajouter que le 

 quartz ^ est un exemple très typique d'un solide sur lequel l'agitation ther- 

 mique a une influence presque insensible, que son réseau a une stabilité 

 telle qu'on peut considérer ses éléments à l'état statique. 



P. Curie a trouvé dans le voisinage des conditions ordinaires que le 

 module piézoélectrique ne dépend pas de la température. Combinant ce 

 fait avec les résultats sur l'élasticité rapportés ici, on conclut que, dans les 

 mêmes conditions, le moment électrique développé par déformation normale 

 à l'axe optique ne dépend que de cette déformation. 



Les nombres relatifs aux directions ± 5o° conduisent à une conclusion 

 très nette sur les symétries respectives des états a et ^. Les expériences de 

 corrosion de G. Friedel, ainsi que la disparition de la piézoélectricité 

 (extrémités de Taxe binaire devenant symétriques) montraient bien un 

 accroissement de symétrie. On voit sur le Tableau ci-dessus que l'énorme 

 écrirt entre les deux directions va s'atténuant rapidement pour disparaître 

 à 576°; au delà, les modules sont identiques à toute la précision des expé- 

 riences près. Ce fait démontre de façon rigoureuse qu'au point de passage, 

 le cristal passe de la symétrie rhomboèdrique à la s\métrie hexagonale^ que 

 par suite, l'élasticité du quartz |3 a une symétrie de révolution. 



