SÉANCE DU 23 OCTOBRE 1922. 687 



des éléments. Les nouvelles données expérimentales (') justifiant cons- 

 tamment les prévisions, nous pensons qu'il est aujourd'hui possible de pré- 

 senter sur ces bases un système général des spectres Rôntgen doué d'une 

 symétrie non encore atteinte jusqu'ici. 



Le Tableau ci-contre reproduit ce système. Il est basé sur le principe 

 de l'alternance rigoureuse des doublets réguliers et irréguliers (Wentzel) 

 et la structure triple des raies a, et {3o. 



Suivant les idées de Smekal, nous attribuons à chaque électron intra-atomique trois 

 degrés de liberté. Rapportons toute la structure interne de l'atome à un plan de réfé- 

 rence que nous nommerons « plan de l'équateur «. La position d'un électron dans 

 l'atome sera définie par sa distance au centre; le rayon vecteur, par l'azimut de sa 

 projection sur le plan de l'équateur et par sa latitude. A chaque degré de liberté, cor- 

 respond un nombre de quanta : quanta radiaux, quanta équatoriaux et quanta de lati- 

 tude. Supposons, pour simplifier, la trajectoire de l'électron contenue dans un plan 

 incliné sur l'équateur. Dans le plan de sa trajectoire, la position du mobile est fixée 

 par le rayon vecteur et l'azimut; à cette dernière coordonnée correspond un nombre 

 de quanta (azimutaux) qui est égal, comme Sommerfeld l'a montré, à la somme des 

 nombres de quanta équatoriaux et de latitude. 



Guidés par les suggestions tliéoriques de Rubinovicz et de Bohr, nous avons admis 

 comme « principe de sélection » que le nombre de quanta azimutaux devait varier 

 d'une unité lors du passage d'un électron d'une trajectoire à l'autre. Dans le Tableau 

 ci-contre, à chaque niveau sont attribués trois chiffres donnant respectivement les 

 nombres de quanta radiaux, équatoriaux et de latitude; un quatrième chiffre, inscrit 

 au-dessous et égal à la somme du premier et du troisième, est le quantum azimulal 

 en question. 



Les lignes reconnues jusqu'ici et satisfaisant à ces principes sont inscrites 

 en caractères gras, y compris huit raies désignées par/-, récemment obser- 



(') L'un de nous a déjà signalé (A. Dauvillier, Comptes rendus, t. 174-, 1922, 

 p. (543) qu'ayant repris l'étude en premier ordre des séries L de l'uranium en triplant 

 la dispersion et en augmentant l'intensité, il avait pu dédoubler la raie 74 en deux 

 composantes d'égale intensité y.,\ = 074, 4X et yj! =r 675,6. L'intervalle en longueur 

 d'onde du doublet régulier 0^0^ est en faveur de notre attribution de o quanta à la 

 couche O, contrairement à l'hypothèse de Bohr lui assignant 5 quanta. L'existence du 

 doublet %y'.,, découvert pour l'or, a été vérifiée depuis pour LJ : (33 = 721,1; 

 y', =: 591 ,8. Ses composantes sont nettement de plus grandes longueurs d'ondes que 

 celles des limites d'absorption Lj et L,, ce que justifie nos précédentes attributions. La 

 ligne yu, découverte pour Ba, a également été retrouvée : ynrr 699,5, de même 

 que y6=:6oi,3 et yio=6ii,o. Enfin, fait important, la ligne formant un doublet de 

 Sommerfeld avec cette dernière, la raie (3'ô = 748,7, paraît bien être double (jS^ et (S^) 

 comme nous l'avons démontré pour l'or. EUe'est en effet large et difluse par rapport a 

 la ligne très fine de même intensité jSj. 



