SÉA.NGE DU 3o OCTOBRE I922. 746 



sphérique; pour détruire le régime non turbulent, on emploie des treillis 

 ayant : o°"",9 x o™'^,9, - o°"",66 x o'"'»,66, - 0°^'», 58 x o™'",58; des 

 toiles diverses, etc.; on place sur le trajet du liquide par exemple de 1 à 

 8 treillis. Les courbes (H, W) obtenues sont toujours très sensiblement les 

 mêmes. Il faut toutefois dans ces expériences que les obstacles produisent 

 une perturbation donnant un phénomène bien défini; on s'en assure en 

 observant le manomètre, ses indications doivent être très régulières; quand 

 les obstacles sont insuffisants, on obtient des régimes instables et irrégu- 

 liers qui sont constitués, comme le montre Tobservation directe des filets 

 liquides, par des mélanges en proportions variables du régime hydrau- 

 lique non turbulent et du régime turbulent; les valeurs de H qu'on obtient 

 alors sont trop faibles. Dans ces expériences, l'influence de l'obstacle 

 persiste sur toute la longueur du tube puisque le régime est toujours turbu- 

 lent à la sortie, alors que, sans obstacle, dans les mêmes conditions, il n'est 

 pas turbulent. 



Sans doute, les deux dernières expériences (II) et (III) sont complexes; 

 H ne mesure nullement la perte de charge entre les points étudiés, les tubes 

 étant beaucoup trop courts; mais, l'interprétation la plus simple qu'on 

 puisse en donner, est que le degré de turbulence est le même dans les 

 divers cas. 



IV. Les expériences précédentes, dans les conditions où elles ont été 

 effectuées et pour des vitesses comprises entre 0°^ et 8™ par seconde, me 

 paraissent montrer l'existence, indépendamment du régime hydraulique 

 non turbulent, d'un régime turbulent dont la turbulence est indépendante 

 des obstacles qui la produisent et ne peut être dépassée. 



V. Les surfaces de discontinuité, provoquées par des obstacles, ont été 

 produites dans le régime turbulent et dans le régime non turbulent; l'ex- 

 périence a montré qu'elles étaient les mêmes dans les deux cas pour le même 

 obstacle et la même vitesse de l'eau ; ce résultat est conforme aux travaux 

 de M. Boussinesq [Essai sur la théorie des Eaux courantes , i^*^ Partie, § I et II) 

 qui a montré que les équations de l'hydrodynamique s'appliquent aux 

 valeurs moyennes locales des vitesses. 



