SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 1922. 8l3 



Enfin, dans le cas 7*ee/, celui de la loi de Planck 

 on trouve, comme M. Einstein Ta montré au Congrès de Bruxelles en 191 1, 



3 J72 



e- = A V E + 



8Ttv'-dv V 



£- est donc la somme de ce qu'il serait : 1° si la radiation était purement 

 ondulatoire; 2° si la radiation était entièrement divisée en quanta Av. 



Au point de vue de la théorie des quanta de lumière, il paraît logique 

 d'écrire la formule de Planck sous la forme suivante : 



E=!ilAv=r^Vrfv + ^v»r'^VA 



=2 



c 



n//V 



— v3^ /T \dv = E, + E,+ 



Le premier terme E, correspondrait à l'énergie divisée en quanta Av, le 

 second E.^ à l'énergie divisée en quanta 2.hv (molécules de lumière à 2^'), et 

 ainsi de suite. La formule des fluctuations donne alors 



1 



et cette formule est bien celle qui correspond à un « gaz de lumière » formé 

 de molécules et d'atomes. Naturellement, cette nouvelle forme est identique 

 au fond à celle d'Einstein en raison de l'identité facile à vérifier 



2 (« — i)/?vE„ = 



E2 



S-Kv'''dv V 



Si l'on examine bien ces formules, on verra qu'elles ont la signification 

 suivante : Au point de vue des quanta de lumière, les phénomènes d'inter- 

 férences paraissent liés à l'existence d'agglomérations d'atomes de lumière 

 dont les mouvements ne sont pas indépendants, sont cohérents. Dès lors, il 

 est naturel de supposer que si la théorie des quanta de lumière parvient un 

 jour à interpréter les interférences, elle devra faire intervenir de telles 

 agglomérations de quanta. 



c. R., 1922, a' Semestre. (T. 175, N» 19.) ^6 



