SÉANCE DU 4 DÉCEMBRE 1922. IlSg 



La formule (12) se réduit maintenant à 



du'i := dui ( / > I ), du\ = — du^. 

 Donc, J = I. 



Il nous reste à tenir compte des points P qui subissent plusieurs réflexions 

 entre les temps o et /. A cet effet, on démontre qu'ils occupent un volume 

 infiniment petit du second ordre, si t est infiniment petit du premier ordre. 

 On en conclut que la dérivée de V par rapport à t est nulle; donc, V est 

 constant et égal à V. 



ÉLECTRO-OPTIQUE. — Remarques sur les spectres corpusculaires et l'effet 

 photo-électrique. Note de MM. Maurice et Louis de Broglie, pré- 

 sentée par M. Brillouin. 



A. Dans les spectres corpusculaires magnétiques des électrons émis par 

 les éléments sous l'excitation des rayons X, l'énergie d'une raie corpuscu- 

 laire due à des électrons arrachés à un niveau K est de la forme 



/'(v-v/,), 



où V est la fréquence de la radiation excitatrice et v^. celle de la discontinuité 

 critique K. 



M. Whiddington, dans un travail récent (*), remarque qu'il n'observe 

 pas les raies corpusculaires du type précédent lorsque A(v — v^) est infé- 

 rieur à Av^, 



Nous avons aussi trouvé que, dans ces conditions, les raies paraissaient 

 moins faciles à obtenir, et nous avons repris quelques spectres pouréclaircir 

 ce point. 



D'après la règle de M. Whiddington, en employant comme rayons exci- 

 tateurs les rayons K du tungstène, on ne devrait plus avoir de raies corpus- 

 culaires provenant de la couche K pour les métaux de nombre atomique 

 supérieur à 5o (étain); l'expérience montre cependant que, pour l'iode 

 (N = 53), les raies corpusculaires venant de la couche K sont visibles entre 

 les deux principales raies dues à la fluorescence du radiateur secondaire. 

 Dans le cas du baryum (N =;= 56), où les raies de la couche K sont passées 

 du côté des petites énergies par rapport aux raies de fluorescence, on les 



(') PJnl. Mag.. ']\\\n iç)2'2, p. 1126. 



