Beiträge zur Theorie der Bewegung der Erdatmosphäre und der Wirbelstiirme. 319 



d. h. die Cur s'en ofleicher Windstärke, weil man damit eine Gleichunsf 

 für die Gestalt des sogannten Stm*mgebietes erhält; d.h. eines Ge- 

 bietes, innerhalb dessen der Wind als " Sturm " charakterisirt werden 

 kann. AVir denken uns zu dem Ende eine Richtung parallel dem 

 Meridian durch das Centrum des W^irbelgebietes gelegt, und be- 

 zeichnen den Winkel, den der Radius />' mit dieser Richtung schliesst 

 mit J^, und zwar so, dass J^ in dem Sinne von S.O. N.W. wachsen soll. 

 Wir haben dann die Beziehunçfen 



p sin iXi — '/J = -*— \<^os t/j. 7/1 — sin tp. xA 



p cos (/i-/) = -^ (^cos p.Xi + sin ^. y A ■\r ^/xj+yï' 



da '\/x-^--\-y{- = P\ ist, so folgt aus der zweiten Gleichung 



pi—p cos iXi — '/) = -^(cosp.Xi + sin i^. yA 



Wenn wir diese x\usdriicke in (7) substituiren, und für p',p für 

 a-j und y. « und ß setzen, so erhält man nach einiger Umformung 

 unter der BerUcksichtigung der Beziehung (G) 



F' = Ç (p) ^^^2llJL Los t/j [a + ßK+f(p) iß-ali)] 

 * Pi \ 



+ sin p [ß—a K—f(p) {a + ßK)]\ 

 wo zur Abkürzung gesetzt worden ist 



