Beiträye zur Tlieorie der Buweyiiug der Erdatmosphäre uud ilor \\'irl)elstüruie. 329 



höhe ^' der Druck p. und die 'renijiei'ütur H. Man hat dann, wie man 

 aii.s dem IJovle-Gav-Lu.-isacj^chen Geî^etze Jeiclit al)leiten kann 



JL=e''JAT^i}lH^) (11) 



wo p„ den Druck auf der ErdolierÜaclie. ll den mittleren ErdhaH»- 

 me.s>ier, H die ('onstante l'!l.l^74, welche jedoch hei dampfhahiuer Lult 

 von p und ^ , darum \ on : auf gewisse Weise ahhänut.. und tt 

 endUch die Zahl 'll'.\ hedeutet^. Wenn nun eine Masse Luft von der 

 Dichte iJ-i emporsteigt, und die his dahin im Gleichgewicht hetindliche 

 Luft durcldjricht. deren Dichte in der Höhe .: !',, ist, so erhält sie 

 einen Auftriel). dessen Grösse din'ch 



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hestimmt ist. wo ij die Schwere an der LrdoherÜäche hedeiitet. 



Der (hiotient -^-^ ist offenhar nicht nur von : al)hängii>', sondern 

 a.ucli von den ( "oordinaten. welche einen Lunkt der durch : gelegten 

 Horizontak'l)ene l»estimmeii. da die Teni[feraturvertlieihing in horiz(jn- 

 taler Iviclituui:- audi im allgemeinen als eine tuigleiclimassige voraus- 

 gesetzt werden muss. Wir wollen hier indessi'n (K'ii (^uerschuitt der 

 verticalen Str<»mung so massig annehmen, dass wir uns - — als eine 

 Function \<)n ^V^v .Meereshöhe :, und eventuelle vmi der Zeit t allein 

 vorstellen dürfen. Ist ti,, die 'rem[)eratur ausserhalh des Haumgeltietes 

 der verticalen Strömung, und 'U diejenige innerhalh desselhen in der 

 Meereshöhe :, so folgt nach dem l)o\le-<T;i\-Lussac'schen Gesetz 

 in dem wir ferner annehmen, dass die emporsteigende Luttma.sse si<'h 

 unter dem Druck ausdehne, den sie in der Meeresliöhe ; voriindet 



