334 



T>. Kitao. 



SO (lass (lie Geschwindigkeit ties Liifttlieilelien zur Zeit f==0, den 

 Wei'th A Zo hat. Wenn wir nun näher die Gleichung- 



Ix'trachten. so sieht man, dass in dem Fall, wo die l'.ildnng einer 

 vcrticalen Stromuii!"- eine allmjdiu'e ist, —r- iVu" '' = einen cndliclien 

 Wci-th l)esitzt. aller l'uv t-^-x verschwindet, da ;' gx^üvn A couvergii'f. 

 [st ;- hino-egen für f=^0 der Constante A gleich, so kinmcn wir uns 

 /' lind A ;ils eine discontinuii'liche Function denken, wclclie für t = 

 verschwindet, aher für jedet andere t einer ('onstante gleidi wird. 

 Da in dem Fall, wo A = const, und y mit der Zeit vcrilnderlicli 

 ist, •/' erst nach dem W'i'ltmf eiiiei" unendlich grossen Zeit den Werth 

 A' erreicht ; da ferner in dem letzteren Fall nur eine verschwindend 

 kleine Zeit dazu nr)fhig ist; so sehen wir, dass y=h i'iir /-^O dem 

 Fall ents|)re(^hen kann, wo eine Luftmasse pliitilicli emporsteigt, 

 welche hisher sich im lahiK^i (rleicligewiclit l)efunden hat ; dass 

 /' = für t^O aller den Fall darsU'llf, wo die I>uft heim l>ilden der 

 Ditferenz des vei'ticalen Temperahirgradienten sofoi't zu steigen 

 l)eginnt, und allmiilig das Afaxinuim ilu'ci' Geschwindigkeit erreicht. 

 In den Fällen, wo A- eine gegehene Function von der Zeit 

 ist, hahen wir auch zw(a Ai'ten d(^r veiiic-den Strömung zu unter- 

 scheiden je nachdem y für / ^<> einen endlichen Werth hat, oder 

 verschwindet. In dem ersteren F-dl entsteht die vertical aufsteigende 

 Luftströmung |)lötzlich. während sie in dem letzteren Fall allmälig 

 entstellt. W(dche l^^oriu der vertical autsteigenden Stnimuiig eintritt, 

 das hängt indessen wedei' von dvr Functionsfoiau der Grösse A- 

 nach von ihrem Wei'the zur Zeit t^O. Die \Vii'l)ell)ildinig, die sie 

 veranlasst, ist aber, wie wir weiter unten sehen werden, grundver- 

 schieden. 



