Beiträge zur Theorie der Beweguag der Erdaluiuspliüre uud der Wirljelstürme. o51 



nur eine aufsteigende l^ewe_o-an^- liat.* Setzt man bierin --=0, .so 

 erhält ineu den Radius eines Kreises, iniierliall) dessen Windstille auf 

 der Erdoberfläche lierrsebt. Dass ein solches (Tebiet uanz im innerer 



des Gebietes der verticalen Stiiiiiiiiiii:' liei;t. ist leielit einzusehen. Da 



p — P 



" .j., " 'lositix- ist. iHiil del- rechter Hand siebende Ausdria-k tiir 



-W =^ 1, : = verschw indei aber tiir(-~j^H» unendlich gross wird, 



s<j folgt, dass -W- ein achter I>ruch sein muss 



Die durch die GleichunL: (21^7) dargestellte Fläche ist ein Hota- 

 tionshyperbolo'id höheren Grades; das Ivaumgebiet der Windstillen 

 Nerbi'eiterT sich mit dei' Meeresbiilie. und erreicht die Grenz der \er- 

 ri<'alen Strömung. (Li wo 



Po — i'o ^ f ^ 



y. 2 



d. h. 





Die Geschwiniüu'keit der aufsteiofenden Luft wäre dann dieienife, 

 welche die Luft erhält, wenn sie aus einem Gelasse unter der Druck- 

 defferenz (/',, — ^'„) sti-öniT. Indessen, jede Schlussfolgerung hieraus 

 ist wertblos. «la. wenn auch p,,— l\, ein Paar Centimeter Quecksilber- 

 ilruck Ijetragen sollte. : eine solche Meereshöhe d;irstellen würde, dass 

 die <iilrigkeir unserer l^'ormeln als längst erloschen betrachtet werden 

 muss. 



Im ein Paar Beispiele bei-echnen zu können, setzen wir /^,— /'„ 

 = 7()0 ;//;;/. Qiiecksilljerdruck. was selbstredend in der Erdatmosphäre 

 innnöoiich ist. Im ball 



* Williaui Ferrel (The Motions oï iluids aud solids ou tlie earth's surface. Wasliington. 

 1882. pag. 2Ü) hat durcli eigeuthüuiliuhe Behaudluug der hydrodyuauiischen Ctleichungen, als 

 die isolmvische Fläche für eine wirbelude Luftmasse, eine Kot itiousfläche vierten Uradcs 

 atigeleitet uud zwar ohne Berücksichtigung der verticaleu Strömung. 



