J?eiträ<4'e zur llieurie der Be\vi'<;iiii<4' der Erdatmosphäre und der Wirhelstüruie. o{^l 

 + {n^^ r) J TF; ± -1 / sin H r -: (2,S) 



-Jfi = + r- 



wo d;is obere Vorzeichen fiii- die vertical aufsteiuende und das iintei'e 

 für die vertical niederstei^'eude Sh'('ni)iiiiü' ü'ilt. 



Da in diesen (Tleicliiinaen -^-v nicht vorkommt, so beeinträchtio-t 



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die Abhä.ngigkeit der Grösse /' von der Zeit auf keinerlei AVeise die 

 specialisirenden Annahmen, untei- denen wii- diese Gleich uu'j'en ab- 

 geleitet haben ; sie gelten auch iiii- ein mit i\k'v Zeit veränderliches /' 

 ohne Weiteres. Da ferner die Gleichung der Massencontinuifiit für 

 incom)_)ressib]e Flüssigkeit xon / \<)llig unabhängig ist, so uilt sie 

 auch hier im unveränderter Form, in so ferne als wir fortfaliren, die 

 Luft als ineom[)ressible zu betrachten. 



Wir wollen zunächst nälier iintei sui-lien. ob die Bewegung der 

 Luft auch eine nichtstationäre Form annehmen könne, wenn y zu 

 irgend welcher Zeit constant werden würde. Wir denken uns zu 

 dem Ende das unendlicli Luftg.-biet l)egrenzt. theils durch einen 

 Cylinder vom unendlich grossen Radius, theils in der Endlichkeit 

 durch das cvlindrische im übi'igen beliel)ig gestaltete Kaumgebiet der 

 verticalen Striunung. Es soll die Luft in der Fnendlichkeit überall 

 ruhen so dass 



"bt ~ "bz ^ !J ^ ■'■ ^ U ~ 



■bJW, ôJT'Fa 5J1F,. 



Die Function ç und ihre ersten Differentialquotienten sollen 

 überall stetiii' endlich und eindeutiü' sein. Von der Function II 



