Beiträge zur Theorio der Bpwt?criin<; der Krdatinnsphäre nml '\>^r Wirln-lstiirnie. o71 



/ verscliwinrlen. Wenn die vcrticnle Striummu' znr Zeit f = o. die 

 Geschwindigkeit + j'o - li;it oder keiiie, so h;it 11 ', ferner in dem 

 ersteren F;dl die Bedinu-nnii" zu erfüllen 



^àw, /^ç^ _^ yivr\ -djw, /\jç^ _ MVA 



+ (,c + y^)û]\\'r-2À.^in^iro = o (:',7) 



wo c'ir,— — -^ I Inf/ o (](,) ist. 



nnd in dem l^tztei-en F:dl. wo /'o = " i>:t. soll 



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indem wir annehmen, duss die Luft zur Zeit t = () überall u'eruht 

 habe. 



fr, muss dabei der Gleiehuna' oenuo-en 



Ô ,T 



(¥ + ^) - ^(^ - 4!^)—- "(38) 



falls j'o nicht verschwindet. Verseh windet j'o, so soll 1)'^ wieder der 

 Bedinguni»" o'eniio-en 



TiX ä 7/ 



:0 zlTP\, = 



Die Ditferentialo-leichuno-en für die Isodynnmeii [(44) und (45) 

 pag. 170 Vol. I dieses Jcnu'nals] bleiben unverändert, da hierin ein 

 Differentia l([Uotient nach t nicht vorkommt. Man kann sie durch 

 Integration der (.Tleichungen finden und damit den Druck, wenn IT 

 bestimmt ist, wie in dem Fall der stationären Wirbelbildung. Die 

 Gleichung für den Deviations winkel / (4()) pag. r70 Vol. I dieses 

 'Toiu'nals uilt al)er nur im Fall der stationären AVii'l)ell)eweguno' 



