3o ACADÉMIE DES SCIENCES. 



I. Cette mécanique nouvelle rapporte tout champ de radiation en trans- 

 lation, tout laboratoire terrestre, au système de référence solide invariable S 

 où la source de radiation est immobile. Cette source émet son énergie et les 

 ondulations sinusoïdales qui la forment en se superposant dans S et dans 

 le temps newtonien des horloges matérielles invariables. Ces horloges sont 

 comparées en un même point, et transportées lentement dans S sur les 

 divers rayons rectilignes de longueur R rigidement liés au solide S et à la 

 matière de la source s. 



IL Dans cet espace invariable S de vitesse de translation permanente, 

 l'observateur étudie la distribution permanente de l'énergie radiante de s 

 en son flux d'aspect continu, dans le vide, ou dans les milieux optiques, ou 

 dans les franges d'interférence réglées par la méthode de Michelson et 

 Morley dans un ap|)areil flottant tout entier sur un bain de mercure : dans 

 toutes les orientations lentement acquises par ce système optique complet, 

 la distribution du flux d'énergie des franges s'est montrée indépendante de 

 l'orientation, avec une rigueur encore inconnue à celte époque (1887). 



\ous admettons que la vitesse de translation d(^ S et de tout système 

 optique rigide dans Tune de ses positions définies est sans aucune influence 

 sur l'état permanent de Vespace optique. 



L'observateur réalise cet espace par une superposition quelconque des 

 ondulations considérées sur leurs tronçons successifs de rayons liés rigide- 

 ment chacun par son origine à son centre radiant d'aboi d en un pointsur la 

 matière de la source S, puis du séparateur des faisceaux interfèrent s dis- 

 tincts efl'ectuant chacun un aller et un retour particuliers superposés ou 

 séparés pour chaque faisceau distinct autour d'une certaine aire dans le 

 vide, ou dans un milieu quelconque. Ces faisceaux sont finalement réunis 

 pour interférer par la superposition de leurs ondulations sinusoïdales élé- 

 mentaires de même période vibratoire dans S. Ils ont finalement parcouru 

 deux chemins optiques aussi complexes et différents qu'on voudra entre un 

 point radiant de la sout ce s et un autre point /• du récepteur de l'énergie 

 totale de superposition ou sur la rétine de l'œil observateur. Nous considé- 

 rons comme indépendantes de la vitesse de translation de S les difîérences 

 des retards de phase acquis sur les divers chemins optiques issus de s et 

 réunis en /•. 



Cette condition générale règle l'espace optique de constante linéaire X 

 de chaque radiation entraîné avec S et comf)arable à une division constante 

 d'une règle solide. La condition géométrique de liaison des longueurs 

 d'ondes variables fi. avec la longueur d'onde compensée représente, en géo- 



