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y étant un coefficient qui exprime l'action des forces moléculaires de tout 

 genre. 



Le champ extérieur H' n'est pas altéré; à l'intérieur du disque le champ 



a pour composantes normale et tangentielle -H'cosG' et H' sinG'. Mais on a 



les relations connues : 



(i) H' cos fJ' = iJ. H cosO; \V s\n6' = H ^iuO. 



Par suite, le disque a conservé son aimanlalion primitive. 



Laissons le disque s'orientei' parallèlement à H'; en appelaot a l'angle 

 que fuit à chaque instant H' avec la normale au disque, le couple qui agit 

 sur lui est, en appelant x la susceptibilité, 



/ ( I — ) 7T/'-£ H'- sina cosa. 



Nous fournissons ainsi le travail To 



r^ =r — x( I )-/•-£ H'- / sina cosada = ^ ( i ) Trr'sH'^ cos-Ô'. 



Nous (Uoignons ensuite le disque jusqu'au réservoir R, en le laissant à 

 chaque instant s'orienter librement; nous fournissons le travail T3 



T,= -7r/-2£tr-. 



2 



Nous appliquons ensuite le disque sur la surface du liquide dajis R, en 



fournissant le travail ^4 



ri = — Tir-y', 



y' étant un coefficient que nous supposons pro\isoirement différent de y, 

 parce que la surface en R n'est pas aimantée. 



Pour fermer le cycle, il ne reste plus (|u'à faire avancer de z l'élément de 

 surface où nous avons détaché le disque; nous fournissons le travail c^ 



Le cycle étant isotherme et réversible, on a 



rr3+r34-rv+ -0=0, 



d'où 



■2 



I I 1 — — ] cos- ^' ' -L- ^ '- 



,'e'~\ 



