SÉANCE DU 3o JAWTER I922. 289 



Quand un point lumineux objet est placé sur l'axe d'un système optique 

 centré, la proposition précédente s'applique au faisceau des rayons réfractés 

 qui est de révolution par raison de symétrie ( ' ). 



OPTIQUE. — Portée obtenue par un phare de grand atterrage avec optique à 

 réflecteurs métalliques. Note de M. Jeax Rey, transmise par M. André 

 Blondel. 



Dans deux Notes précédente (-), j'ai donné la description du premier 

 phare à réflecteurs métalliques tournants, de grand atterrage, qui ait été 

 construit jusqu'ici et qui se trouve installé sur Fîlot du Galiton, au nord- 

 ouest de Bizerte. 



Ce phare, à groupes de quatre éclats, est en fonctionnement depuis le 

 mois de mai 1919. Après une légère mise au point de la source lumineuse, 

 la position ayant dû être modifiée pour tenir compte de l'altitude du feu 

 au-dessus de la mei'(i65'"), altitude qui n'était pas connue au moment où 

 les essais de l'appareil ont été faits en laboratoire, les résultats obtenus ént 

 été tout à fait satisfaisants. 



(^) M. Tscherning a établi cette proposition pour les dioptres et les lentilles infini- 

 ment minces [cf. Tscherning, Z,a théorie de Gauss appliquée à la réfraction par 

 incidence oblique {Det Kgl. Danske \ idensilcabernes Selsicah. Matheinatisk-fysiske 

 Meddelelser, t. 1, p. i5)]. 



Pour un rayon réfracté faisant avec l'axe de révolution un angle o, l'aberration 



Ao^ . 

 longitudinale est £ = — r^ : il est intéressant d'en connaître la valeur en fonction de 

 a 



l'aberration longitudinale, telle qu'elle est ordinairement définie. Si le ravon réfracté 



coupe le plan principal image à une distance R' de l'a\e de révolution, et si nous 



P ' R ' I 



désignons par F la distance focale imase, nous avons 0:= v=; ^= -jr- dont la 



or h — î F £ 



'-F 

 P ' P 



partie principale est -p- = -^^ en désignant par R la distance à l'axe de rintersection^ 



du rayon réfracté avec le dernier dioplre du système et S la distance de ce dernier 

 dioptre (dont nous négligeons la flèche) au foyer principal image. En remplaçant o 



par sa valeur — nous avons pour l'aberration longitudinale la \ a leur , .^ et la valeur 



AR^ 

 de l'aberration transversale est -ttttt- [cf Gcllstrand, Die Constitution des ini Au^e 



gehrochenen Strahlenbii ndels {Archiv flir Ophth., 1901, p. 194)]- 

 (2) Comptes rendus, t. 169, 1919, p. 471 ^t 611. 



