SÉANCE DU 6 FÉVRIER I922. 877 



beaucoup plus rapidement atteint à partir du minimum m d'éclat antérieur 

 que la durée, souvent double, de la descente lente terminant à un nouveau 

 minimum m la période P de quelques jours. 



Pour ces Céphêides, c'est un f;iit que le maximum d'éclat M coïncide a 



A/ 

 peu près a\ec la plus grande Naleur du déplacement-^» c'est-à-dire avec le 



maximum de la vitesse radiale totale dirigée soit vers nous (déplace- 

 ment AX au maximum vers le violet), soit à l'opposé (déplacement relati- 

 vement faible vers le rouge). 



Mais cette loi est souvent assez inexacte et je crois devoir attribuer la 

 différence à ce que la concentration de l'énergie en un maximum d'éclat 

 es( un effet complexe de la projection de l'énergie issue de Tétoile à cbaque 

 instant avec la vitesse C -h Ae par rapport à la Terre. Les éléments d'énergie 

 successivement émis avec des vitesses Ae par exemple, croissantes quand 

 l'étoile vient vers nous, se resserrent en avant et peuvent se superposer ou 

 se dépasser même. Cette inlerversiou est cachée à l'observateur au photo- 

 mètre. Elle est au contraire un fait observable au spectroscope. Dans le 

 spectre, en effet, chaque raie isole et repère par sa position actuelle que 



■ précise -^ l'élément d'énergie qui est anciennement ])arti du point de l'or- 

 bite où la vitesse radiale totale Ar satisfait à l'identité de -^ avec — • 



Dès lors, il est d'une bonne méthode de rapporter la classification des 

 étoiles Géphéides et analogues, non à la seule durée de l'ascension du 

 minimum au maximum d'ec^//, mais, en liaison avec cette utile méthode de 

 Ghandler, à la méthode d'observation de la durée de la variation complète 

 de la vitesse radiale totale ^v entre son minimum et son maximum. Le 

 minimum peut être la vitesse zéro et coïncider exactement avec la position 

 de la raie normale À correspondante d'une source de lumière terrestre. Le 

 maximum est vers le violet ou le rouge et calculable dans la valeur maxi- 

 mum du rapport -^ par celle du rapport maximum correspondant -^ 



mesurée par l'observation, ou sur la plaque photographique. 



Tin autre avantage de la méthode, qui est caractéristique de notre loi 

 théorique de la projection, est que la dissymétrie de la phase peut se calculer 

 [)Our AA par un glissement z dont on déduira \ ascension f àxi zéro au maxi- 

 mum de la grandeur commune de -4- et de -^ ; :^ et / seront exprimés en frac- 

 tion de période. Or le glissement, si Ar est dirigée vers nous, c'est-à-dire AA 

 vers le violet, est une avance par projection de vitesse maximum A(^ji qui 



