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diminuerait le numéro des phases sur l'orhito que l'on peut dessiner sur 

 une circonférence. 



Les nombres successifs désignent sur cette orlnte des phases équidis- 

 tantes applicables aux positions réelles de l'étoile en fonction du temps au 

 départ, si l'orbite n'a réellement aucune excentricité. Sur la Terre, le glis- 

 sement de la phase a été en fraction de la période P, le rapport -y- iden- 

 tique à -jT- qu'on aurait à une distance de l'étoile réduite à P jours de 



lumière, multiplié évidemment par le nombre considérable des périodes P 



AX T 

 qui nous séparent de l'étoile dans le temps de lumière T. Alors -v- p dans 



sa valeur maximum donne le glissement z- calculé à partir du temps T de 

 lumière, qu'on peut admettre d'après le Tableau qui fait correspondre T à 

 l'éclat de l'étoile unique d'une Céphéide, calculé dans sa valeur moyenne 

 d'après la; mesure de l'aire totale d'une courbe d'éclat le long d'une période 

 entière. Nous avons des exemples de ce calcul de r. et de l'ascension corres- 

 pondante/", qui s'accorde avec la valeur directement observée de / dans le 

 spectroscope, à l'approximation modeste de la mesure de T.- 



ÉLECTRO-OPTIQUE. — Sur la série L du spectre des rayons X. 

 Note de M. D. Coster, présentée par M. K. l>outy. 



Dans des travaux précédents j'ai pu montrer qu'on peut réunir, dans un 

 schéma très simple, presque toutes les lignes qui ont été mesurées avec cer- 

 titude pour les éléments les plus lourds. Ce schéma est composé d'un 

 niveau K, trois niveaux L, cinq niveaux M, sept niveaux N. Les «défauts 

 de combinaison» introduits autrefois par Sommerfeld dans la théorie des 

 spectres de rayons X n'ont [)as d'existence réelle; ils ont seulement la signi- 

 fication que le nombre des transitions entre ces différents niveaux est limité 

 par un «principe de sélection » très simple. Il était devenu désirable de 

 vérifier ce même schéma pour les éléments plus légers et de constater pour 

 quels éléments et de quelle manière il peut se modifier. C'est dans ce but 

 que j'ai mesuré de nouveau dans le laboratoire de Lund les spectres d'un 

 grand nombre d'éléments (Ta — Rb). En général les nouveaux résultats 

 confirment les considérations des travaux précédents; en outre, ils donnent 

 un appui à la théorie de la structure de l'atome de Bohr('). Une partie des 

 résultats va paraître prochainement dans un autre Piecueil. 



(') Voir IVatiire, mars et octobre 19^1. 



