SÉANCE DU l3 FÉVRIER 192a. 443 



trouvée pour le tungstène et qui devrait représenter un passage d'électrons 

 du niveau L3 au niveau K. La ligne ag de ces auteurs, qui doit être située du 

 côté des grandes longueurs d'onde par rapport à a,, n'a rien de commun 

 avec la ligne dénotée par a.j dans ce travail. 



Les divergences avec les lignes a..^ de cette région telle qu'elles ont été 

 publiées autrefois par Stensson (') sont dues à une erreur de la constante 

 employée par M. Stensson. Il est très vraisemblable que les lignes a^ et a,; 

 n'existent plus pour les éléments Zn-Gl. 



Ces rechercbes vont être continuées pour les éléments S-Na. En parti- 

 culier, j'étudierai l'influence éventuelle de la tension sur l'intensité relative 

 des différents satellites. 



ÉLECTRO-OPTl(j>UE. - Sur la complexité de la série K des éléments légers et 

 son interprétation théorique. Note de M. A. Dauvillier, présentée par 

 M. E. Bouty. 



L Dans une précédente Note (^) nous avons signalé que nous trouvions 

 dix composantes dans la série K du cuivre, alors que quatre étaient seule- 

 ment connues jusqu'ici pour cet élément. Leurs longueurs d'ondes, expri- 

 mées en io~"cm, en prenant comme référence une mesure de précision due 

 à Siegbahn (a, = 1 537,35) sont réunies dans le Tableau suivant : 



(') N. Stensson, Zeits. f. Pin s., t. 3, 1920. 



(■-) Comptes rendus, t. 173, 192 1, p. 647. M. Gosier {Comptes rendus, t. 174, 1922, 

 p. 378) pense qu'il n'est pas possible de séparer les raies Lyj et Ly^ de Sb. Ces deux 

 lignes constituent cependant un doublet présentant une différence de longueur d'onde 

 constante en fonction du nombre atomique, puisque les niveaux Ng et N7 forment un 

 doublet régulier. Il en résulte qu'avec une dispersion constante, l'écart des deux com- 

 posantes sur la plaque doit demeurer constant, ce que vérifie l'expérience (environ i™™ 

 sur nos clichés depuis U jusqu'à Sb). 



De même, Locs se dislingue d'autant. mieux de La, que le nombre atomique est plus 

 petit, car les niveaux iVIi et JNlj forment un doublet irrégulier. La différence entre 



les l/p- des deux limites Mj et Mj trouvées par Stenstrom pour l'uranium est exac- 



.tement égale à celle que nous avons observée entre les niveaux correspondants de Sb. 

 La raie La, peut en elïet simuler une bande continue pour les éléments lourds 

 lorsque la dispersion est faible, mais rien de semblable ne s'observe au voisinage 

 deLj3i. 



