SÉANCE DU l3 FÉVRIER I922. 44^ 



et M, K. Il semble que fij corresponde à M5K. D'autre part, 7, répond 

 plutôt à \,;K qu'à N-K et y^ paraît provenir de N, ; mais ces combinaisons 

 sembleraient exiger Texistence dc-^^ et de y. pour MO. 



IJl. Nous avons cherché à relier nos mesures des raies a^, a, et a., du 

 cuivre à celles de Ujalmar pour les éléments Ga-Na. L'hypothèse la plus 

 plausible, pour expliquer l'existence de ces sateHites, consiste à admettre 

 qu'ils proviennent de combinaisons entre de nouveaux niveaux L de basse 

 fréquence et le niveau K.,Si l'on désigne par i^-, .'^3, /^ , les niveaux corres- 

 pondants, on remarque qu'ils forment avec L^ et L;, des doublels irrè^idicrs^ 

 les nombres souslractifs (Abschirmungszahl de Sommerfeld) étant les mêmes 

 entre L^ — s^. et 4^7— C_i. Nous interprétons ce fait en imaginant que les 

 lignes a- et a., sont excitées lorsque l'ionisation K a lieu dans un atome 

 ayant déjà subi l'ionisation L, à un ou deux degrés, le niveau L^ étant alors 

 déplacé respectivemenl en .'^7 et j^.. La ligne a^ pi'oviendrait soit d'un 

 déplacement diflerent de Lo correspondant à une ionisation L2» soit d'un 

 déplacement de L3 consécutif d'une ionisation L, ou L^. Le fait que ces 

 lignes n'existent plus pour MO s'explique alors aisément en remarquant 

 (|ue, pour cet élément, les niveaux L sont protégés de l'ionisation due au 

 faisceau cathodique par tous les niveaux N^-N^ et par plusieurs niveaux O. 

 D'autre part, Fexistence de ces niveaux .(^ supplémentaires explique la 

 complexité observée par Millikan pour les rayons L des éléments légers. 

 Les lignes supplémentaires èX ne devraient pas apparaître par fluorescence 

 ni les niveaux t^ comme limites d'absorption dans les conditions normales. 



Le spectre ïX correspondrait en quelque sorte aux « spectres d'étincelle » 

 de l'optique, le spectre K normal étant l'équivalent du « spectre d'arc ». 

 C'est le premier qui établirait la liaison entre le spectre X caractéristique, 

 de nature simple à cause du petit nombre des niveaux stables dans l'atome, 

 et le spectre lumineux, extrêmement complexe, par suite de la multiplicité 

 des états possibles d'ionisation périphérique. 



ÉLECTRICITÉ. — Sur Vcxlension de la loi de Paschen aux fluides polarisés . 

 Note de M. C.-E. Gute, présentée par M. Daniel Berthelot. 



Mes expériences sur le potentiel explosif dans les gaz comprimés m'ont 

 amené à envisager la loi de Paschen sous une forme plus générale. 



Champ moléculaire ( '). — Lorsqu'on soumet une masse gazeuse à un 



') \o'\r C.-E. GuYE, Arch. des Se. phys. et nal., novembre 1916. 



G. R., 1922, I" Semestre. (T. 174, N* 7.) >^4 



