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cliamp électrique X^, ^les molécules, de moment éleclrique ;j., tendenl à 

 prendre une orientation sous l'action combinée de ce champ et de l'agitation 

 thermique. Le moment de l'unité de volume a dans ce cas pour expression 



(i) ^ — /^ip. 



, [J-X, rT 

 col h ^ ^ 



n, , nombre de molécules dans l'unité de volume ; /% constante des gaz parfaits 

 rapportée à la masse d'une molécule; T, température absolue ('). 



Cette relation suppose que les actions mutuelles entre les molécules du 

 gaz sont négligeables; elle s'applique par conséquent aux gaz dilués. En 

 outre, lorsqu'on est loin de la saturation, la valeur de g est, comme on sait, 

 voisine de 



Cl tend vers //,;j. à la saturation, c'csL-à-dire lorsque toutes les molécules 

 ont pris l'orientation du champ extérieur (champ intense, température 

 basse). 



Lorsque les molécules des gaz sont très rapprochées (gaz comprimés), on 

 ne peut négliger leurs actions mutuelles, mais on pourra remplacer l'action 

 de l'ensemble de toutes les molécules par un champ dit moléculaire analogue 

 à celui dont M. Pierre Weiss a fait usage pour l'explication du ferromagné- 

 tisme. Au champ X^ dans la formule' (i) se substituera un champ 



(3) \ = X,+ -\,„, ^ 



X„j étant le champ moléculaire résultant de la polarisation plus ou moins 

 complète du milieu. 



La valeur de ce champ moléculaire peut être évaluée a[)proximativemenl 

 de diverses façons. 



Si on l'assimile au champ produit à l'intérieur d'une fente pratiquée dans 

 le milieu polarisé, parallèlement aux armatures du condensateur, il a pour 

 \aleur 4~ar; si, comme cela paraît plus rationnel, on l'identifie au champ au 



sein d'une cavité de forme sphérique, sa valeur est ^r.rr. 



On peut d'ailleurs aisément établir la relation entre ce champ moléculaire 

 et la constante diélectrique. Dans les deux hypothèses précédentes, il a pour 



(M Le problème est identique à celui traité par M. Langevin dans la théorie du 

 paramagnétisme des gaz. 



