SÉANCE DU l3 FKVRIER I922. 447 



exprnssion , 



(A) X,„=47:a=(K_.)\,„ 



X- 4 K — I -^ 



( ) \ ,„ = - TTcr = - — ^— X^ , 



en désignant par K la constante diélectrique du milieu. 



Jointes aux formules (i) ou (2), ces relations permettent de calculer 

 l'ordre de grandeur du moment électri([ue u. de la molécule. 



Champ iutermoléculaire. — Mais les centres électrisés sont soumis à la 

 somme des champs extérieur et moléculaire, somme que nous appelons 

 champ intermoléculaire, soit (3). 



Posons pour simplifier X= [A]X,.; on aura dans les deux hypothèses 

 ci-dessus 



(6) [A],= K, 



(7) [AJ,= .+ ^. 



Loi de Paschen iiènéralisêe. — On sait que le potentiel explosif dans un 

 gaz peut être considéré comme une fonction du produit n,<7, du nombre des 

 molécules contenues dans l'unité de volume par la distance des plateaux 

 (champ uniforme) : 



(1) \=z¥{n,n). 



('elle relation résulte de l'équation de condition du potenliel explosif, 

 que l'on peiil mettre sous la forme 



log \"o Q„ ( ■ '/,, X) - log \, y, ( 3 À, \ 



En remplaçant dans cette équation X par | A |X,, = | \J- on obtient pour 

 la loi de l'ascheii généralisée (') 

 (II) [A]V=F(,/^,«), 



|A| est en réalité une fonction de la pression du gaz, cesl-à-dire de /i, , 



(') Xo et X,. nombre de chocs relatils à chacun des centres électrisés pour un par- 

 cours de i'^'"; /n et ),], libres parcours niovens des centres électrisés; sXqX et 

 îAjX, éneriiies moyennes de choc. En tenant compte de la condition : ?,o et Ài inverse- 

 ment proportionnels à /i, ; Xq et Xj proportionnels à «,, on obtient finalement la rela- 

 tion (II). 



