SÉANCE DU 20 FÉVRIER 1922. 5ll 



Maxwell a donné sur ce sujet deux énoncés différents, où H est le champ 

 et B l'induction : 



a. [1 Y a une tension 7^ BH — ô^H" suivant les lignes de force, et une 



compression g^ H- suivant les directions perpendiculaires; ce qui équivaut 



à une tension 7^ BH suivant les lignes de force, et à une pression p valant 



■4T. 



en tous sens 5- H-. 



b. y a une tension s^BH suivant les lignes de force, et une compres- 

 sion égale suivant les directions perpendiculaires, ce qui équivaut à une 

 tension ^^BH suivant les lignes de force, et à une pression/) valant en tous 



senSg^BH('). 



Je me propose d'examiner si les énoncés de Maxwell conduisent aux 

 résultats connus d'autre part, pour les fluides aimantés ou polarisés, sans 

 hystérésis, de perméabilité ou de pouvoir inducteur constants. 



Je m'occuperai d'abord de l'énoncé a, en le prenant sous sa seconde 

 forme (tension et pression p). Tout ce qui suit s'appliquera aux diélec- 

 triques comme aux aimants. 



2. Dans l'intérieur d'un fluide matériel, considérons un élément de 

 volume dv. Un calcul direct montre que les forces de Maxwell produisent 

 sur cet élément une résultante, qui a pour composantes 



di- 



r^a-i(^H-^ .g (d'-y d-\ d'X\ àX 



avec deux équations semblables. Même s'il n'y a ni magnétisme libre ni 

 électricité libre, ce que nous supposerons ('), il existe donc une force pon- 

 déromotrice; elle tend à déplacer l'élément ch suivant la direction où le 

 champ augmente le plus vite, s'il est paramagnétique, ou en sens opposé, 

 s'il est diamagnétique. 



(1) Dans son grand Traité, Maxwell donne Ténoncé a pour les aimants (t. 2. 

 Chap. XI), et l'énoncé b pour les diélectriques (t. 1, Chap. Y). Il semble que 

 nUustre physicien ait voulu ainsi proposer deux solutions différentes pour un même 

 problème. Depuis lors, on a donné le plus souvent la préférence à l'énoncé b, .pour 

 les aimants comme pour les diélectriques. 



(-) On a alors 



dx- Oy-j ' àz- 



