SÉANCE DU 20 FÉVRIER igi2. 5l3 



à une constante près, 



(5) -P == P"+ P; - p;= ^[^..H^i - 2 008^9.) — ij., Hl{i- 2 cos^^O], 



c'est-à-dire, d'après (3), 



ou bien 



{^ ter) P =:-^ H][ra, — 1 + (pLi^O^cos-^^,] — -^Hl[p.2— i -H (/jl,— i)^ cos^Ô,]. 



Si le fluide 2 avait la perméabilité unité (vide par exemple^, on aurait 

 donc 



(6) 



P = ^ H ^ I p, — I + ( p., — I y cos- ô, ] = 2 - 1^ ( — î — i- cos^ e, ) , 



I, étant l'aimantation. 



C'est bien la valeur de P, d'après la formule de M. Liénard, dont j'ai 

 donné récemment une démonstration élémentaire (*). 



Supposons maintenant que les fluides i et 2 soient séparés par une couche 

 très mince et flexible d'un corps 3, de perméabilité (juelconque. Les rela- 

 tions (3) subsistent. La pression exercée par i sur 3 sera, d'après (5 ter), 



celle qu'exerce 3 sur 2 sera 



g^Hf[fX3— I + (^3— i)2cos2 03]— g^H2[p,— i + (j^2— i)2cos-^9o]. 



La somme algébrique de ces deux pressions est le second membre 

 de (5 ter). Ainsi la pression (ju'exerce le fluide i sur le fluide 2 est la même, 

 qu'ils soient en contact direct, ou séparés par une enveloppe mince et 

 flexible. 



Pour que ce qui précède soit applicable, il suffit qu'on puisse regarder u. 

 comme sensiblement constant, ce qui est le cas des liquides, et même des 

 gaz ordinaires, à cause de leur faible susceptibilité. 



5. Considérons maintenant les changements de volume des fluides dans 

 un champ magnétique. La pression P" est une force superficielle, compa- 



(*) Comptes rendus, t. 17i, 1922, p. 264. Le Mémoire de M. Liénard est dans La 

 Lumière électrique, t. 52, i8c)4. 



