SÉANCE DU 27 FÉVRIER I922. 699 



leur trajectoire, axe du faisceau capté ; 2*' ceux qui, passant autour de la 

 masse M, pénétreront dans sa sphère d'action de rayon r. Tous seront 

 déviés et décriront des trajectoires hyperboliques plus ou moins tendues ; 

 mais il est à remarquer que les météores formant un même angle A avec 

 certains vecteurs /• (rayon de la sphère d'action), décriront des courbes 

 symétriques par rapport k mM et se rejoindront sur cette même droite 

 prolongée en arrière de la masse attirante, à l'extrémité d'un mêmevecteur ç 

 où des chocs auront lieu. Si nous posons r = /i R (R étant le rayon qui 

 donnerait le mouvement circulaire), le vecteur p aura pour valeur : 

 p = 71^ R (i — cos X) et il est facile de montrer que la variation des vitesses Y^, 

 à l'extrémité des différents vecteurs p, p', p " correspondant aux^divers A, sera 



fonction de ^- Ces formules, ainsi que les valeurs des angles o, sous 



lesquels les amas aborderont l'axe de symétrie aux extrémités des vecteurs, 

 permettent de calculer la vitesse résultante V,, après les chocs engendrés 

 par les rencontres et l'on arrive à la conclusion que celte vitesse est 

 constante pour tous les amas ; elle répond à l'expression simple : 



Dès lors, chaque amas se trouvera dans le cas d'un corps s'éloignant en 

 ligne droite (d'un mouvement uniformément retardé) à partir d'une dis- 

 tance p fonction de A. Si l'on a V,/> o, au moment où un amas arrive à une 

 distance r de M, celui-ci est définitivement perdu pour la future nébuleuse 

 et s'éloignera indéfiniment de la masse centrale ; tous les autres, par contre, 

 retomberont sur elfe après avoir parcouru un trajet h, sous la seule condi- 

 tion qu'on ait p H- h ^ r: ce sera la capture indirecte pour ces météores et 

 la chute de ces derniers sera diamétralement opposée à celle du premier 

 groupe capté directe nient. 



Supposons maintenant la masse M animée d'un mouvement de rotation 

 se communiquant de proche en proche, nous assistons à la formation de 

 deux branches spirales opposées, caractéristique de la plupart des nébu- 

 leuses. L'examen des conditions auxquelles furent soumis les amas assez 

 éloignés de la masse centrale pour être plongés dans un milieu à faible 

 résistance, conduit pour chaque branche spirale à la forme observée dans 

 les nébuleuses; elle répond à l'équation suivante : r- = «- (const.), qui 

 n'est autre que celle de la spirale litiius étudiée par Cotes dès 1722. 



Plus près de la masse centrale, la résistance croissant, la même équation 



