74o ACADÉMIE DES SCIENCES. 



elles et à ^ (sortantes d'un même point) et prenons sur chaque direction un 

 vecteur unitaire. 



Si l'on déplace par parallélisme le vecteur de direction r,y suivant un 

 cycle appartenant à l'élément de surface (^, yjy), le déplacement de son 

 extrémité libre a pour composantes 



h hi 



La somme géométrique des déplacements ainsi obtenus pour les « — i direc-. 

 tions y]/ est le vecteur de composantes 



X,= V ^/i y ;,/,,/;/; :^ V H,,.;<^). 



t h I. 



Le tenseur (homographie vectorielle) R,v; qui fait passer du vecteur \ au 

 vecteur X est bien le tenseur de Ricci. 



MÉCANIQUE. — Logoïdes de glissement des terres. Note de M. Frontad, 



présentée par M. Mesnager. 



Considérons un massif de terre cohérente et supposons, comme nous 

 l'avons fait précédemment, qu'on a affaire à l'état d'équilibre particulier où 

 les lignes de charge sont parallèles à la surface libre du talus. 



Nous adopterons les mêmes notations que dans notre précédente Note, 

 qui concernait les talus d'inclinaison i supérieure à o. Les mêmes calculs 

 préliminaires nous conduiront à des équations d'allure identique, qu'il 



s'agit d'intégrer : 



Cco~c5 cos(2a-f-o) 



(0 



A cos i si II / ^ .-in o cos (2a -\- o — i 



, . 2 G . f cos(? + '^) + cos(2a -f- 9 — , 

 (2) x = r- cos 9 la 11 ^; / -z:—. — r- ; ■ — — ^ -rr- (ly.- 



Soit 7/ un angle auxiliaire variable, défini eu fonction do a par la 

 relation 



/tt }/\ /sinxp + sin/ / o — i\ 



lang - H — i/-, — ' ^_.. lang a-H- • 



\4 , 2 ' V' -III o — Mil i \ 2 / 



L'équation (2) à intégrer prend alors la forme 



C cosi^ lang/ f coscp — cosi'sin// ^ 



A 



s i n ( © — / ) y/s i n ( cp -+-•/) si n ( ( 



