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une transformation bien connue, je ramène le problème de la poussée des 

 terres à des équations du second ordre et linéaires. 

 En écrivant le système (i) sous la forme 



/ d\ u{\ — /. cos ■> 0) ) 1 â\ kii sin 9. u) — ^1 y 1 



I _L 1 4_ _1 -U. — o, 



1 ox ay 



(2) < . 



i d I l(i( sin :i w — b.^xA d\ u(\ — /> cos 2 w ) 1 



f -Jz :: — ± -)_ -I — 1 iJ. n=: o 



\ (>)^ ' ôy ' 



et eu posant 



-• ^= i \_l<i' sin 2 0^ — ^1 J'J <^*^'i 

 j'oblicns les équations 



(3) A// sin 2 Cri — /;, y =r — ^ el m(i + /.■ COS20j) = -^ + Y, 



-^ dx oy 



qui donnent la solution générale de la première équation (2). Nous n'avons 

 maintenant qu'à substituer cette solution dans la seconde équation (2) pour 

 obtenir les équations suivantes : 



(4) R/' + 2S5+T.^ + M =0, 

 où 



Les équations (4), auxquelles je ramène le problème général de la 

 poussée des terres, sont du second ordre et linéaires en ?-, s, t. 



.le tiens à signaler que la méthode indiquée dans cette Note est appli- 

 ca])le non seulement dans le problème de la poussée des terres, mais encore 

 dans tout problème de déformation plane. 



MÉCANIQUE. — Loi de la hauteur dangereuse des talus argileux. 

 Note de M. Frontard, présentée par M. Mesnager. 



Soit un massif en terre cohérente, de cohésion C, angle de frottement 

 interne 9, limité par un talus rectiligne d'inclinaison z, supérieure à o. Con- 



(') Partielle par rapport à y indépendamment des /j et q,. 



