SÉANCE DU 22 MAI I922. l337 



une réalité physique propre, elle nous conduit à imaginer des tubes d'in- 

 duction stables multiples d'un tube unité correspondant au maj'néton. 

 Malheureusement, comme on le sait, le magnétoii, ainsi calculé, est égal 

 à cinq fois environ la valeur expérimentale. 



Le champ à grande distance et rénergie (jiril contient ne participant pas 

 au mouvement de l'électron sur ses orbites stalionnaires, sa masse ini- 

 tiale m^ doit y être inférieure à celle qu'il possède à l'état libre m^. 



Or, l'expérience nous apprend que ces deux grandeurs sont très voisines. 

 Elles coïncident certainement à quelques millièmes près. Il en résulte que la 

 majeure partie de l'énergie du champ suit l'électron dans son rnouvemont, 

 kii faisant un sillage identique à celui qui l'accompagne lorsqu'il est libre. 



Si l'on admet, comme on le fait d'habitude, que ce sillage est d'origine 

 électromagnétique (les champs étant donnés par les formules (i) jusqu'au 

 voisinage immédiat de l'électron) on peut calculer une limite inférieure de 

 la distance p, au delà de laquelle s'étend la région de champs constants. 



Le rayon rt de l'électron est voisin de 2. iq-'^* cm. Posonsm'o = a/Zo(i — c), 



nous trouvons immédiatement p = - environ. 



£ 



Si l'on fait, par exemple, £ = — ^, on, a p = 1000, « = 2.10-'^' cm, 



'1 r ' 1000 ' 



valeur comparable au diamètre des premières orbites de l'uranium. Mais il 

 est possible que p soit plus grand encore, de l'ordre des diamètres ato- 

 miques, soit lo** cm. Les mesures du rapport ^ ne permettent pas encore 



d'assigner au nombre t une valeur précise. 



Voici donc comment, dans ces hypothèses, on peut s'imaginer la distri- 

 bution des champs dans un atome d'hydrogène : 



D'abord, au voisinage immédiat de l'électron, mêmes champs que s'il 

 était libre et animé d'une vitesse constante égale à sa vitesse actuelle. Ceci 

 reste vrai quelle que soit la nature de ces champs, qu'ils obéissent aux lois 

 classiques ou à d'autres encore inconnues. Puis vient une zone intermédiaire 

 dont nous ne savons rien. Enfin, à partir d'une distance p s'étend jusqu'à 

 l'infini, la région de champs constants. Il est probable que dans ces deux 

 dernières régions intervient aussi le champ du noyau et qu'il contribue à la 

 création d'un régime permanent. 



Ce qu'on vient de voir justifierait les calculs de Bohr et de Sommerfeld, 

 qui, pour déterminer l'influence des électrons internes de l'atome sur le 

 mouvement de l'électron lumineux, admettent, en première approximation, 

 que les premiers sont immobiles et que leur champ électrique est constant. 



