SÉANCE DU 29 MAI I922. 1897 



Azote. 

 log/) Tz: -^ h i2,38i — o, 12696T -h o,ooo83o2T- — 0,000001997573, 



1.2=89,9621(1,— T) — 1,47242 (T,.-T)^+ 0,01 i666(T,— T)'. 



Hydrogène. 

 log/j = ^p h 3 .8oi5 — o, io458T -t- o,oo332i T- — o.oooo32 19T'. 



L^' = i974,48(T,— T)-ii6.093(T,-T)2+2,396io6(T,,-T)^ 



La chaleur latente L, multipliée par —, où A est la densité critique, donne 



la chaleur de vaporisation réduite, laquelle, considérée comme fonction de la 

 température réduite, conduit, pour les diverses substances, à des courbes qui 

 s'emboîtent, ainsi qu'on pouvait s'y attendre d'après le résultat fourni par 

 les courbes des densités réduites. Il y subsiste, toutefois, des particularités qui 

 demandent à être approfondies par des expériences ultérieures. 



Quant à la différence ni — m des chaleurs spécifiques de la vapeur 

 saturée et du liquide saturé, on trouve que sa valeur, fortement négative 

 près du point critique, est plus petite en valeur absolue aux températures 

 réduites plus basses, tout en restant toujours nettement négative; il s'ensuit 

 que m' est négatif pour toutes les températures du domaine de l'état liquide. 



Aux températures réduites les plus basses, m— m passe par un maximum ; 

 mais le degré de précision des données fait désirer que ce point soit établi 

 d'une façon plus nette par des mesures ultérieures. 



Dans le cas de l'hydrogène, pour lequel nous connaissons des valeurs de 

 la chaleur spécifique du liquide m, (ju'oii peut représenter par la formule 

 772 = m^ -t-c/ ('), on peut en déduire la valeur de la chaleur spécifique de 

 vapeur saturée ni . Dans le Tableau suivant, les températures sont celles 

 auxquelles nous avons fait des déterminations de densités : 



T. m' — m. ni. m' . 



o 

 20.41 — 6,06 2,28 — 3,78 



17,90 — 6,5i 2,02 —4,49 



i5,86 — 7,36 1,81 — 5,55 



(') Comni. n° 133 a et A. Eucken, Verh. d. phys. Ges., l. 18, 1896, p. 4. 



