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naLure considéré, même s'il existait, ne pourrait pas servir d'étalon de 

 longueur. Par conséquent, le procédé que nous venons de discuter ne 

 permet pas d'attribuer un sens aux assertions de la théorie de la relativité 

 relatives à la nature de l'espace; pour y arriver, il faut autre chose, mais 

 ce qu'il faut semble bien malaisé à trouver. 



ÉLECTRICITÉ. — Sur les diagrammes circulaires des systèmes triphasés 

 déséquilibrés et la définition de leur degré de déséquilibrage. Note (^) de 

 M. Louis-G. Stokvis, transmise par M. A. Blondel. 



Dans une Note précédente (-), nous lavons expliqué que l'on peut rem- 

 placer un système triphasé déséquilibré par deux systèmes équilibrés; l'un 

 tournant avec le champ excitateur (système synchrone J^), l'autre tournant 

 en sens inverse (système inverse J;). C'est le système synchrone qui représente 

 la marche normale de la machine et celle-ci absorbe ou développe le même 

 couple que si elle débitait ou absorbait le courant du système symétrique J,. 

 Par un raisonnement analogue à celui développé dans notre Note précé- 

 dente, nous obtenons, en posant l'équation vectorielle 



J] 4- J2 -h J3= O 



et en désignant par J,, le courant synchrone circulant dans la phase I 

 {\j — I =7), l'expression 



./J,,,V^=:-J3-J,[+-^+,/^]- 



Nous avons obtenu précédemment, en désignant par J,, le courant inverse 

 passant dans la phase I, 



yJa\/3=:+ J3 + J, +^ +y V • 



Nouspouvonsdoncobtenir (voir la ligure) le courant synchrone J,, (au fac- 

 teur/v3 près) comme la résultante du courant — J, et du courant — J, retarde 



de ^ • Nous faisons donc 



M,0=-J 



H^m- 



(*) Séance du 22 mai 1922. 



(^) Comptes rendus, t. 159, 19145 P- 4^. 



