SÉANCE DU 6 JUIN I922. 1449 



Soient, à l'instant t, (f, g-, h) le courant total en un point (.r, y, z) d'un 

 élément de volume â?GJ du système; (<ï>, W, il) le potentiel vecteur de Tai- 

 mantation du système au même point; — ? t' les constantes fondamentales 

 de TElectrodynaniique et des actions magnétiques; le travail élémentaire 

 des actions électromagnétiques relatif au déplacement virtuel o(x, y, z) de 

 chaque point du système est 



^ /-y r\ j-f -^^ ^àox .j,ddy ^<?oz\ I , 



l'intégration s'étendant au système entier et le signe | | désignant une 

 somme de trois termes analogues à celui qui est écrit. 



Soit (-i, aii), 3) rintensité d'aimantation au point (^, ■/], 'Ç) où se trouve 

 un élément de volume drs' du système; si l'on pose 



rintégration s'étendant au système entier, avec /•- = |(; — •^)^|> ^^ ^ 



ây âz dz ôx '" ôx ôy ' 



d'où, pour la variation virtuelle de <I>, 



Ô<I» = 



-— o.r 



OX 



do' ^Xj ôo'dK 



dv âz 



les variations 0' étant relatives aux seules variations o(ç, r^, Z) des coor- 

 données de r/cj'. En transformant certaine intégrale triple en intégrale de 

 surface étendue à chaque surface S séparative de deux corps contigus i et 2, 

 en désignant par a,, [i,, Yi ; «25 r*^? 7^ les cosinus directeurs des normales 

 à S intérieures à chacun des deux corps et en remarquant que o'(4^, Oit, 3^) 

 sont des fonctions de x, y, z continues dans tout l'espace, on a ainsi 



(3) J/o^a)|^^=y*|/(^oa.4-^ôj + ^ô.)|.te + 0, 



en posant 



(4) =f\ (3,/i + 3,/,) ô'Ob - (y,/, -X- y,f,)è'0\1\dS 



f 



ôy dz I 



Or, on ne changera évidemment pas la nature des forces électroma- 

 gnétiques en considérant, avec P. Duhem, une modification virtuelle 



