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fusible et le plus aisément isolable à l'état de pureté. Une petite quantité 

 de ce métal, obligeamment préparée par M. Guntz, a été fondue dans le 

 vide sur une anticathode de cuivre, de manière à constituer un alliage con- 

 ducteur et peu fusible. L'absorption de la vapeur de mercure a été prévenue 

 par condensation. Les spectres, très intenses et très dispersés, nous ont 

 montré l'existence de plusieurs nouveaux phénomènes importants. 



L Nos clichés présentent deux raies blanches, L, et Lj, dont la posi- 

 tion coïncide avec celle des limites d'absorption. Ces raies sont immédia- 

 tement suivies, du côté des grandes longueurs d'ondes, par deux faibles 

 lignes noires. La largeur des raies blanches et noires est la même : 

 environ o^'^,^, et la distance de leurs centres est voisine de o™™,5. Les 

 secondes ne sauraient être ^5 et Y2 du baryum, car nous pensons que le 

 niveau 0,2 débute seulement au praséodyme, élément pour lequel les huit 

 corpuscules diquantiques périphériques du xénon (qui garnissaient les trois 

 niveaux O5, O, et O3) deviennent triquantiques par suite du passage de la 

 couche N' de 3 à 4 quanta. Ces raies sont les homologues des raies de 

 l'or ^'g (io3G,o) et y'^ (899,0) et répondent aux combinaisons PL, et PL2. 

 Elles sont probablement excitées dans la couche de vapeur issue du foyer. 



L'existence du phénomène linéaire d'absorption fait qu'il est possible 

 (pour la première fois pour un élément autre que l'uranium) de mesurer 

 d'une façon précise l'énergie des niveaux de basse fréquence. Nous trouvons 

 ainsi, pour le niveau F, 7,0 ± o,3 volts, alors c|ue le potentiel d'ionisa- 

 tion (P) de la vapeur de baryum a été trouvé égal à 5,2 volts. La différence 

 doit être due au fait que nous avons affaire à des ions positifs, alors que les 

 mesures de potentiels d'ionisation sont exécutées sur des atomes normaux. 



IL On savait jusqu'ici que les éléments lourds possèdent tous un 

 doublet YsY^ formé par deux fortes lignes d'égale intensité, présentant une 

 différence de longueurs d'ondes constante. Cependant nous avions déjà 

 reconnu que pour l'antimoine y^ était beaucoup plus intense que y^. Pour 

 le baryum, pour lequel les clichés sont meilleurs et les raies beaucoup 

 moins diffuses, nous avons observé le même effet. De plus, ces deux raies, 

 qui sont déplacées, possèdent chacune un satellite de plus grande longueur 

 d'onde (y; et y;). 



Nous trouvons aussi deux raies faibles : 221 1,2 et 2371, 7, formant un 

 doublet de Sommerfeld et qui ne sauraient être y, et ^',, le niveau N, 2 devant 

 débuter seulement au praséodyme. Nous pensons qu'il s'agit des Ugnes O3L2 

 et O5L, dont la seconde seule était connue (^7) pour les éléments lourds. 



III. Nos clichés montrent encore un certain nombre de raies faibles qui 



