SÉANCE DU 12 JUIN 1922. 1 54';; 



était connu pour celles de grandes longueurs d'ondes, a été interprété théo- 

 riquement par Kossel et correspondrait au passage des électrons intra- 

 atomiques sur les orbites optiques. C'est un effet de faible intensité et tout à 

 fait secondaire par rapport aux discontinuités d'absorption, à tel point qu'il 

 est demeuré longtemps insoupçonné dans ce domaine et que seules des con^ 

 ditions photographiques exceptionnelles ont pu le faire apparaître d'une 

 manière indiscutable. 



Dans toutes ces expériences, c'est sur un spectre cf absorption que ces raies 

 étaient observées, qu'il s'agisse de celui des atomes lourds contenus dans 

 l'émulsion photographique ou de celui des éléments constituant l'écran 

 absorbant. Or l'un de nous (voir la Note précédente), étudiant le spectre 

 d'émission L du baryum a obtenu, sans l'interposition d'aucun écran, des 

 clichés montrant de telles raies, d'ailleurs beaucoup plus apparentes et sans 

 qu'aucune bande d'absorption soit visible. Il s'agit donc d'un phénomène 

 différent des précédents et dont le siège est l'anticathode. 



On conçoit d'abord aisément que, pour une même vitesse d'électrons 

 cathodiques, les phénomènes d'absorption produits au foyer deviennent 

 d'autant plus accentués que le nombre atomique de l'élément qui le constitue 

 est plus petit. Les coefficients d'absorption, pour les corpuscules excitateurs 

 et pour les rayons caractéristiques excités, varient en effet rapidement et en 

 sens contraires en fonction du nombre atomique. 



Les raies blanches observées ne s'étendent toujours pas sur un domaine 

 spectral appréciable, car elles ont la même largeur que les faibles raies du 

 spectre d'émission. L, est plus claire que Lo ; L3 n'est pas visible et n'existe 

 probablement pas. L'interposition d'écrans contenant du baryum, sur une 

 partie de la hauteur du spectre, les laisse faiblement subsister sans parvenir 

 encore à faire apparaître les bandes, pour les temps de pose employés. 

 Nous trouvons pour longueurs d'ondes de ces lignes : L, = 2356, o. io~"cm 

 etLo= 2199,0, en très bon accord avec Lindsay (') qui a plutôt mesuré 

 les discontinuités et qui a obtenu 2307,7 et 2199,0, mais en désaccord 

 avec Hertz (-) qui a trouvé 2348 et 2194 et dont les mesures paraissent 

 moins précises. 



Il semble que l'apparition de ce phénomène soit liée à l'état d'ionisation 

 intense dans lequel se trouvent les atomes du baryum occupant le foyer 



(*) iMesures d'absorption effectuées à Lund avec un spectrographe à vide de Siej 

 balin et non encore publiées. 



(2) Zeistchr. fur Phys.^ t. 3, 19^0, p. 19-25. 



